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由多模奇偶相干态组成的第种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩 被引量：29
1
作者 许定国 张继良 +1 位作者 薛琳娜 杨志勇 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第5期533-538,共6页
本文根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模复共轭奇相干态与多模复共轭偶相干态所组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 | Ψ( 4)o,e 〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |Ψ( 4)o,e 〉q 的等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )多... 本文根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模复共轭奇相干态与多模复共轭偶相干态所组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 | Ψ( 4)o,e 〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |Ψ( 4)o,e 〉q 的等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )多模叠加态光场 |Ψ( 4)o,e 〉q中 ,压缩阶数 N为偶数时 ,只存在等阶 N-Y最小测不准态 ;2 )多模叠加态光场 |Ψ( 4)o,e 〉q,在压缩阶数为奇数时 ,随着腔模总数 q、态间相位差 (θe-θo)、各模初相位φj以及态的几率幅值 re和 ro及平均光子数 R2j 等取不同的组合定值时 ,可呈现以下几种状态 :1等阶 N-Y最小测不准态、2“半相干态”、3“半压缩态”;3 )本文构造的多模叠加态 | Ψ( 4)o,e 〉q与文献 1 7、1 8研究的多模叠加态 |Ψ( 4)o,e 〉q在相同的条件下呈现出完全相同的压缩特性 ,故态 |Ψ( 4)o,e 〉q与态 |Ψ( 4)o,e 〉q 之间存在着“压缩简并”现象 . 展开更多
关键词 等阶N次方Y压缩 四态叠加 多模叠加态光场 量子力学 多模奇偶相干态 线性叠加 多模压缩态 量子光学
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两不同奇相干态组成的第种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩 被引量：20
2
作者 许定国 张继良 +3 位作者 薛琳娜 杨志勇 陈永庄 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第2期132-141,共10页
根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模奇相干态与多模复共轭奇相干态这两种不同的奇相干态的线性叠加所组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 4 )o ,I〉q,利用多模压缩态理论 ,研究了态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的等阶 N次方 Y压缩... 根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模奇相干态与多模复共轭奇相干态这两种不同的奇相干态的线性叠加所组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 4 )o ,I〉q,利用多模压缩态理论 ,研究了态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )当压缩阶数 N为偶数时 ,在不同的条件下 ,态 | Ψ( 4 )o ,I〉q 可分别呈现三种状态 :a)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q可处于等阶 N- Y最小测不准态 ;b)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的第一正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 ;c)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q可呈现“半相干态”效应 .2 )当压缩阶数为奇数时 ,若果 r1=r2 =r,则在不同的条件下 ,态 |Ψ( 4 )o ,I〉q可分别呈现三种状态 :a)态 |Ψ( 4 )o ,I〉q可处于等阶 N - Y最小测不准态 ;b)态 |Ψ( 4 )o ,I〉q的第一正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 ;c)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的第二正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 .3)“半相干态”是指在一定条件下 ,态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的两个正交分量其中一个正交分量处于等阶N- Y最小测不准态 ,另一个正交分量既不处于等阶 N- Y最小测不准态也不呈现等阶 N次方 展开更多
关键词 多模奇相干态 多模复共轭奇相干态 四态叠加 多模叠加态 等价N次方Y压缩 等阶N-Y最小测不准态 半相干态 量子力学 量子光学
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由奇、偶相干态光场组成的第Ⅰ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩 被引量：17
3
作者 许定国 杨志勇 +2 位作者 张继良 刘宝盈 薜琳娜 《商洛师范专科学校学报》 2000年第B10期53-61,共9页
根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模奇、偶相干态光场所组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |Ψ (4)o,e, 〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态|Ψ (4)o,e, 〉q的等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1)当腔模总数 q与压缩阶数 N的... 根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模奇、偶相干态光场所组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |Ψ (4)o,e, 〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态|Ψ (4)o,e, 〉q的等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1)当腔模总数 q与压缩阶数 N的乘积 q . N为偶数时 ,态 |Ψ (4)o,e, 〉q 恒处于等阶 N - H最小测不准态 ;2 )当 q . N为奇数时 ,则在各纵模初始相位之和 ∑qj=1φj、态间相位之差 (θe -θo)、各模平均光子数 R2j 以及四态叠加的几率幅 re、ro等取不同定值的条件下 ,态 |Ψ(4)o,e, 〉q可呈现出以下几种效应 :1等阶 N - H最小测不准态 ;2等阶 N次方 H压缩效应 ;3“半相干态”效应 ;4“半相干—半压缩态”效应 (即在一定条件下 ,态 |Ψ(4)o,e, 〉q的两个正交分量中的一个分量呈现等阶 N次方 H压缩效应 ,另一个分量处于等阶 N - H最小测不准态 ) ;5“完全的等阶 N次方 H压缩”效应 (即在一定条件下 ,态 |Ψ (4)o,e, 〉q 的两个正交分量可同时呈现出等阶 N次方 H压缩效应 ,简称为“完全压缩态”效应 ) . 展开更多
关键词 等阶N次方H压缩 四态叠加 多模叠加态光场 量子光学 多模压缩态 相干态光场 压缩效应
全文增补中
由两不同偶相干态组成的第Ⅰ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩 被引量：8
4
作者 高荣发 许定国 +1 位作者 薛琳娜 杨志勇 《商洛师范专科学校学报》 2000年第B10期70-81,共12页
利用多模压缩态理论 ,详细研究了由两不同偶相干态所组成的第 种四态叠加多模 Schr dinger猫态光场 |Ψ (4) ,e〉q 的广义非线性等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1当压缩阶数 N为偶数 ,即 N =2 p(p =1,2 ,3,… ) ,且各模的初始相位满... 利用多模压缩态理论 ,详细研究了由两不同偶相干态所组成的第 种四态叠加多模 Schr dinger猫态光场 |Ψ (4) ,e〉q 的广义非线性等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1当压缩阶数 N为偶数 ,即 N =2 p(p =1,2 ,3,… ) ,且各模的初始相位满足φj =± kπ2 p(k =0 ,1,… )时 ,态 |Ψ (4) ,e〉q 恒处于等阶 N— Y最小测不准态 ;2当 N =4m - 2 (m =1,2 ,… ) ,且φj=± 4k + 12 (4 m - 2 ) π(k=0 ,1,2 ,… )时 ,(i)若φj、 qj=1R2jsin2φj满足一定条件 ,则态 |Ψ (4) ,e〉q的第一正交分量可呈现出等阶 N次方 Y压缩效应 .(ii)若φj、 qj=1R2jsin2φj 满足另外一些条件 ,则态 |Ψ (4) ,e〉q 的第一正交分量处于 N— Y最小测不准态 ,而第二正交分量既不呈现等阶 N次方 Y压缩效应也不处于等阶 N— Y最小测不准态 ,这种现象称为“半相干态”效应 ;3当 N为奇数 ,即 N =2 p′+ 1(p′=0 ,1,2 ,… ) ,φj =± 2 k + 12 (2 p′+ 1) π(k =0 ,1,2 ,… ) ,并且 r(e)1 =r(e)2 时 ,则在一定条件下态|Ψ (4) ,e〉q恒处于等阶 N— Y最小测不准态 ;而在另外一些条件下 ,态 |Ψ (4) ,e〉q 的第一正交分量呈现周期性变化的任意阶的等阶 N次方 Y压缩效应 ,其压缩程度与 r(e)1 、r(e)2 、Rj、φj等非线性相关 .4当 N =2 p′+ 展开更多
关键词 多模压缩态 四态叠加 等阶N次方Y压缩 量子光学 多模叠加态光场 偶相干态 压缩效应
全文增补中
由奇、偶相干态组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩特性 被引量：2
5
作者 薛琳娜 许定国 +1 位作者 杨志勇 刘生春 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第10期1188-1193,共6页
利用多模压缩态理论 ,详细研究了由奇、偶相干态组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |ψ(4 )o,e 〉q的等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )当腔模 (纵模 )总数 q与压缩阶数 N之积 q N为偶数时 ,态 |ψ(4 )o,e 〉q恒处于等阶 N -H最小... 利用多模压缩态理论 ,详细研究了由奇、偶相干态组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |ψ(4 )o,e 〉q的等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )当腔模 (纵模 )总数 q与压缩阶数 N之积 q N为偶数时 ,态 |ψ(4 )o,e 〉q恒处于等阶 N -H最小测不准态 ;2 )当 q N为奇数时 ,在其它参量的不同组合取定值的条件下 ,态 |ψ(4 )o,e 〉q可分别呈现以下几种效应 :1某一正交分量呈现等阶 N次方 H压缩效应 ,另一正交分量则既不呈现出等阶 N次方 H压缩效应也不处于等阶 N-H最小测不准态 ;2呈现出“半相干态”效应 ;3处于等阶 N-H最小测不准态 ;3 )经与文献 1 7比较发现本文论及的态 |ψ(4 )o,e 〉q与态 |ψ(4 )o,e 〉q之间存在着“压缩简并”现象 . 展开更多
关键词 半相干态 压缩简并 等阶N次方H压缩 等阶N-H最小测不准态 四态叠加 多模叠加态光场 多模压缩态 量子光学 量子力学
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时空观念的新突破 被引量：3
6
作者 李锋 薛琳娜 高荣发 《商洛师范专科学校学报》 2000年第2期51-53,共3页
阐述了人类时空观念的演化过程和发展趋势 。
关键词 时域量子化 量子时空观 时间量子 时空观 空域量子化 物理学
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浅谈伏安法测二极管的特性 被引量：4
7
作者 孙新义 杨德甫 《物理实验》 1993年第6期274-275,共2页
高等学校试用的《普通物理实验》一书中,关于伏安法测二极管的特性实验(以下简称伏安特性实验),是通过测出二极管反向饱和电流I_e、正向各种偏压U_D及其对应的电流I_D,算出二极管温度等效电压的倒数(q/kT),再与室温时的理论值比较,让学... 高等学校试用的《普通物理实验》一书中,关于伏安法测二极管的特性实验(以下简称伏安特性实验),是通过测出二极管反向饱和电流I_e、正向各种偏压U_D及其对应的电流I_D,算出二极管温度等效电压的倒数(q/kT),再与室温时的理论值比较,让学生了解二极管的正向伏安特性。该实验和一些较能精确测定半导体PN结电流-电压关系的方法相比,不仅具有方法简单,直观性强,数据易处理等优点,而且使学生能够运用普物实验手段,认识半导体二极管这一重要特性,它是大学低年级可以开设的基础实验之一,但是如按课本上的要求测量,误差很大(只有理论值的一半左右),达不到比较满意的效果,本文通过分析误差产生的主要根源,谈谈原实验方案的弊端及改进意见。 展开更多
关键词 二极管 伏一安特性 伏安法
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用解微分方程法分析文氏电桥振荡器 被引量：2
8
作者 杨世平 《延安大学学报（自然科学版）》 1998年第2期63-66,共4页
本文通过求解微分方程的方法得出了文氏电桥振荡器的输出表达式和振荡条件，并对振荡规律进行了解释。
关键词 振荡电路 微分方程 文氏电桥振荡器 振荡器
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电磁场波动方程的四维协变形式 被引量：2
9
作者 毛镇山 白光耀 《内蒙古师范大学学报（自然科学汉文版）》 CAS 1993年第2期34-37,共4页
给出了电磁场波动方程的四维协变形式。
关键词 电磁场 波动方程 四维协变形式
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吸水固体密度的测量 被引量：2
10
作者 安爱芳 王玉清 任新成 《延安大学学报（自然科学版）》 1997年第2期82-84,共3页
本文介绍了一种测量线度比较大。
关键词 吸水固体 密度测量 固体 不规则形状
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一种基于FPGA技术的直接数字频率综合器的设计
11
作者 宋永东 李建新 姜玲 《延安大学学报（自然科学版）》 1999年第1期36-39,共4页
本文在ＳＴＥＬ－１１７８的基础上给出了一种节省正弦查寻表（Ｒｏｍ）容量的方法，介绍了一种基于ＦＰＧＡ技术的直接频率综合器的设计方案。
关键词 频率合成 FPGA DDFS 直接频率综合器
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复摆加一配重后周期的变化 被引量：2
12
作者 白泽生 刘竹琴 《延安大学学报（自然科学版）》 1997年第4期87-88,共2页
本文对复摆某一位置上加一配重后的周期变化规律进行了研究与分析。
关键词 复摆 配重 转动惯量 周期 简谐振动
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关于“验证科里奥利力对延河沿岸水土流失的影响”的调查分析 被引量：2
13
作者 刘新利 高宏山 +2 位作者 高飞 孙小妮 薛曼莹 《延安大学学报（自然科学版）》 1997年第1期42-45,共4页
本文通过对延河沿岸的水土流失的调查，验证科氏力对右岸的影响。
关键词 科里奥利力 水土流失 延河流域 治理 调查分析
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高斯光束在任意分布的径向梯度折射率介质中传输的计算方法 被引量：1
14
作者 种兰祥 张纪岳 《光子学报》 EI CAS CSCD 1994年第1期81-85,共5页
根据弱波导近似，本文建立了处理高斯光束在任意分布的径向梯度折射率介质中传输的计算方法，并具体计算和讨论了高斯光束腰斑在沿径向呈抛物型分布的介质中随传输距离的变化情况，其数值结果与解析近似符合。
关键词 高斯光束 梯度折射率 传输 计算
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调温热源对热敏电阻阻值影响的讨论
15
作者 郭新年 杨德甫 《延安大学学报（自然科学版）》 1997年第1期74-75,共2页
调温热源由于自身制作上的特点，其对温度的调节有明显的滞后效应，故而带来较大的测量误差。
关键词 热惯性 调温热源 电阻值 热敏电阻 半导体
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电磁场量的相对论变换推导与介质电磁特性分析 被引量：1
16
作者 白少民 《延安大学学报（自然科学版）》 1996年第2期59-64,共6页
本文依据相对性原理，在特殊洛仑兹变换下，推导出场矢量Ｅ、Ｂ、Ｄ和Ｈ的相对论变换关系，进而得到电极化强度矢量Ｐ和磁化强度矢量Ｍ的相对论变换关系，结果表明：介质的电磁特性是与参考系有关的。
关键词 相对性原理 相对论变换 介质 电磁场量 电磁特性
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实验教学中一个值得重视的问题 被引量：1
17
作者 孙新义 《物理实验》 1995年第2期80-81,共2页
实验教学中一个值得重视的问题孙新义（延安大学物理系７１６０００）实验课是一个多环节的教学过程，一般讲每做一次实验首先应进行预习，再连线、操作测量等等．在这诸多的环节中，预习是十分关键的．但目前在这方面存在着一定的问题... 实验教学中一个值得重视的问题孙新义（延安大学物理系７１６０００）实验课是一个多环节的教学过程，一般讲每做一次实验首先应进行预习，再连线、操作测量等等．在这诸多的环节中，预习是十分关键的．但目前在这方面存在着一定的问题，影响实验教学的深化．本文就此谈谈... 展开更多
关键词 实验教学 物理
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DTV块匹配算法的计算机模拟 被引量：1
18
作者 张建民 侯进军 《吉首大学学报》 1999年第2期35-38,共4页
块匹配法算法是数字电视 (DigitalTelevision ,简称DTV)最常用的运动估值算法。运动估值算法的研究方向是最快、最准确地找到运动物体的运动矢量 ,达到既提高编码效率 ,又能满足电视的实时性要求。通过计算机模拟对块匹配法的几种搜索... 块匹配法算法是数字电视 (DigitalTelevision ,简称DTV)最常用的运动估值算法。运动估值算法的研究方向是最快、最准确地找到运动物体的运动矢量 ,达到既提高编码效率 ,又能满足电视的实时性要求。通过计算机模拟对块匹配法的几种搜索法进行了比较研究 。 展开更多
关键词 块匹配算法 全搜索法 计算机模拟 数字电视
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对高灵敏电流计零点飘移根源的商榷 被引量：1
19
作者 孙新义 杨德甫 《物理实验》 1990年第3期131-132,共2页
本刊1988第5期刊登的“高灵敏电流计的零点飘移及由此引起的内阻测量误差与消除”(以下简称“零飘研究”)提出零点飘移的根源主要应是空间电磁波的影响。为了弄清实验教学中这一问题,我们也做了一些探讨,但结果表明,温差电动势应是零点... 本刊1988第5期刊登的“高灵敏电流计的零点飘移及由此引起的内阻测量误差与消除”(以下简称“零飘研究”)提出零点飘移的根源主要应是空间电磁波的影响。为了弄清实验教学中这一问题,我们也做了一些探讨,但结果表明,温差电动势应是零点飘移的主要根源。现将实验结果与分析介绍如下。 展开更多
关键词 电流计 零点飘移 温差 电动势
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延时解调器的串扰分析 被引量：1
20
作者 宋永东 《延安大学学报（自然科学版）》 1996年第1期33-37,共5页
本文通过对延时解调器的幅频特性分析，证明当色度信号经过延时解调器对两色度分量Ｆｖ与Ｆｕ进行分离时，无论延迟时间τｄ如何精确，Ｆｖ与Ｆｕ之间的串扰一定存在。定量分析结果表明，串扰信号与分离信号的最大比值接近１／４。
关键词 色度信号 延时解调器 串扰
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