多模辐射场的广义非线性不等阶高阶压缩的一般理论 被引量：168

1

作者 杨志勇 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 1999年第5期385-392,共8页

本文建立了多模辐射场的广义非线性不等阶高阶压缩的一般理论．首次提出了多模辐射场中各模压缩阶数不相等的Ｎｊ次方Ｙ压缩、Ｎｊ次方Ｈ压缩以及Ｎｊ次方Ｘ压缩的一般性定义，并对Ｎｊ－Ｙ最小测不准态、Ｎｊ－Ｙ压缩最小测不准态、Ｎ... 本文建立了多模辐射场的广义非线性不等阶高阶压缩的一般理论．首次提出了多模辐射场中各模压缩阶数不相等的Ｎｊ次方Ｙ压缩、Ｎｊ次方Ｈ压缩以及Ｎｊ次方Ｘ压缩的一般性定义，并对Ｎｊ－Ｙ最小测不准态、Ｎｊ－Ｙ压缩最小测不准态、Ｎｊ－Ｈ最小测不准态、Ｎｊ－Ｈ压缩最小测不准态以及Ｎｊ－Ｘ最小测不准态和Ｎｊ－Ｘ压缩最小测不准态等进行了详细讨论．指出，Ｚｈａｎｇ等人在国际上提出的有关单模辐射场的振幅Ｎ次方压缩的定义、ＭａｒｋＨｉｌｅｒｙ在国际上提出的有关双模辐射场的“双模和压缩”与“双模差压缩”的定义以及由笔者新近提出的有关多模辐射场的Ｎ次方Ｙ压缩、Ｎ次方Ｈ压缩和Ｎ次方Ｘ压缩等的定义，仅仅只是本文所提出的Ｎｊ次方Ｙ压缩。 展开更多

关键词 多模辐射场 广义非线性 不等阶 高阶压缩

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多模辐射场的广义非线性高阶差压缩——N次方X压缩的一般理论 被引量：145

2

作者 杨志勇 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 1998年第12期1065-1069,共5页

本文在发展现有理论的基础上，提出了多模（２ｑ模）辐射场的广义非线性高阶差压缩（即Ｎ次方Ｘ压缩）的定义，给出Ｎ次方Ｘ压缩效应的压缩度的计算公式，并对ＮＸ最小测不准态和ＮＸ压缩最小测不准态等进行了详细讨论指出，Ｍａ... 本文在发展现有理论的基础上，提出了多模（２ｑ模）辐射场的广义非线性高阶差压缩（即Ｎ次方Ｘ压缩）的定义，给出Ｎ次方Ｘ压缩效应的压缩度的计算公式，并对ＮＸ最小测不准态和ＮＸ压缩最小测不准态等进行了详细讨论指出，ＭａｒｋＨｉｌｅｒｙ在文献６中所提出的有关双模辐射场的“差压缩”的定义，仅仅是本文所提出的多模辐射场的广义非线性高阶差压缩（即Ｎ次方Ｘ压缩）的一般性定义在ｑ＝１。 展开更多

关键词 多模辐射场 广义 非线性 高阶差压缩 光场

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耦合腔磁系统中磁子的压缩

3

作者 王根艳 李世龑 朱爱东 《延边大学学报（自然科学版）》 CAS 2021年第4期303-308,339,共7页

提出了一个在耦合腔磁系统中制备磁子压缩态的方案.该系统由两个内部分别嵌入钇铁石榴石球的微波腔通过超导传输线相互耦合组成,磁子与微波腔之间存在磁偶极相互作用.利用弱压缩真空场驱动其中一个微波腔能够产生磁子压缩态.数值计算结... 提出了一个在耦合腔磁系统中制备磁子压缩态的方案.该系统由两个内部分别嵌入钇铁石榴石球的微波腔通过超导传输线相互耦合组成,磁子与微波腔之间存在磁偶极相互作用.利用弱压缩真空场驱动其中一个微波腔能够产生磁子压缩态.数值计算结果表明,相比于克尔非线性机制的方案,该方案产生的磁子压缩度更高.该方案可为研究多个磁子的压缩提供参考. 展开更多

关键词 腔磁系统 磁子压缩态 压缩真空场 压缩度

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压缩相干态通过参量图像放大系统的光学像

4

作者 刘竹欣 方卯发 《物理学报》 SCIE EI CAS CSCD 北大核心 2005年第8期3627-3631,共5页

取压缩相干态作为参量图像放大系统的输入像,研究了输出光学像的性质.结果表明:参量图像放大系统能够控制输出光学像的压缩度和压缩方向,即压缩度的增加与减小和压缩方向的改变决定于参量图像放大系统的参数选择.

关键词 压缩相干态 放大系统 图像 光学 控制输出 参数选择 压缩度

原文传递

激发对相干态的等阶Y压缩效应 被引量：16

5

作者 沈华嘉 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2003年第7期879-881,共3页

用数值计算法研究了激发对相干态 |ζ ;m〉 =a+mb+m|ζ〉的等阶Y压缩效应 结果表明 :对于态a+mb+m|ζ〉 ,光场存在着等阶K(=2 ,3,4 ,5 ,… )次方Y压缩效应 ,但是随着场模上光子增加数m的增大 ,等阶K次方Y压缩效应减弱 .

关键词 激发对相干态 等阶K次方Y压缩效应 等阶Y压缩度 数值计算法

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激发双模压缩真空态的等阶Y压缩效应 被引量：11

6

作者 张敏 《量子电子学报》 CAS CSCD 北大核心 2003年第5期561-565,共5页

本文研究了激发双模压缩真空态a+mb+m|ξ〉的等阶Y压缩效应。数值计算的结果表明:对于态a+mb+m|ξ〉,光场存在着等阶K(=2,3,4,5,…)次方Y压缩效应,而且随着场模上光子增加数m的增大,等阶K次方Y压缩效应增强。

关键词 光场 激发双模压缩真空态 等阶K次方Y压缩效应 等阶Y压缩度 量子光学

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基于潜在挤压比的地下工程软岩挤压程度评价方法研究 被引量：8

7

作者 张传庆 周辉 +1 位作者 朱勇 杨凡杰 《岩石力学与工程学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2016年第5期939-947,共9页

软岩挤压变形是深埋或高应力软岩地下洞室建设中的难题,软岩挤压程度的科学评价对围岩变形稳定性控制至关重要,但现有应力和变形评价方法忽略了不同类型岩石变形能力的差异性。在明确挤压的基本概念及相应地质条件后,分析多种岩石的试... 软岩挤压变形是深埋或高应力软岩地下洞室建设中的难题,软岩挤压程度的科学评价对围岩变形稳定性控制至关重要,但现有应力和变形评价方法忽略了不同类型岩石变形能力的差异性。在明确挤压的基本概念及相应地质条件后,分析多种岩石的试验数据,结果表明岩石变形能力差异巨大,基于此提出潜在挤压比指标,可很好地描述这种差异性。总结并剖析现有评价方法的定义及评价标准,针对被广泛认可的Hoek方法忽略岩体个体差异造成评价结果出现明显偏差的问题,引入潜在挤压比指标进行修正,提出基于潜在挤压比的地下工程软岩挤压程度评价方法,很好地解决了此问题。 展开更多

关键词 岩石力学 挤压 软岩 挤压程度评价 强度应力比 个体差异

原文传递

高Q Kerr介质腔中非关联双模相干态光场与V型三能级原子相互作用系统中光场的不等阶Y压缩效应 被引量：8

8

作者 赖振讲 刘自信 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第5期527-532,共6页

本文利用多模压缩态理论 ,研究了高 Q Kerr介质腔中非关联双模相干态光场与 V型三能级原子相互作用系统中双模光场的不等阶 Y压缩效应 ,绘出了第一模“i(i=1 ,2 )”次方第二模“j(j=2 ,3 )”次方 Y(i-j-Y)压缩度的第一正交分量 (Sy1ij) ... 本文利用多模压缩态理论 ,研究了高 Q Kerr介质腔中非关联双模相干态光场与 V型三能级原子相互作用系统中双模光场的不等阶 Y压缩效应 ,绘出了第一模“i(i=1 ,2 )”次方第二模“j(j=2 ,3 )”次方 Y(i-j-Y)压缩度的第一正交分量 (Sy1ij) ,第二正交分量 (Sy2ij)的时间演化曲线 .结果表明 :1 )不等阶 Y压缩特性强烈地依赖于 Kerr介质的三阶非线性极化系数 (x)和双模光场中各模的平均光子数 n1,n2 ;当 x<1 ,n1=n2 <1时 ,不存在不等阶 Y压缩效应 ;而当 x=2 .5 ,5 ,1 0以及 n1=n2 =5 ,1 0时 ,光场和系统开始作用后的很短一段时间内呈现不等阶 Y压缩效应 .2 )在 x以及 n1,n2 不变的条件下 ,不等阶 Y压缩度时间演化曲线的崩坍 -复原时间随压缩阶次的升高而缩短 ,压缩度随压缩阶数 ,特别是两模幂次差的升高而迅速下降 .3 )在平均光子不变 (即 n1=n2 恒定 ) ,但 Kerr介质不同 (即 x变化 )的条件下 ,不等阶 Y压缩度曲线崩坍时间随 Kerr介质的三阶非线性极化系数 x的增加而缩短 ,幅度则不受 Kerr介质的三阶非线性极化系数变化的影响 .4)不等阶 Y压缩效应的持续时间等强烈地依赖于 Kerr介质的非线性程度 ,x越大不等阶 Y压缩效应持续时间就越短 .不等阶 Y压缩度演化曲线正向幅度随平均光子数的增大而增大 ,负向幅度 (? 展开更多

关键词 高Q KERR介质腔 非关联双模相干态光场 V型三能级原子 不等阶Y压缩效应 不等阶Y压缩度 多模压缩态 相互作用 平均光子数 量子光学

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增加光子双模压缩真空态的N次方H压缩效应 被引量：5

9

作者 江俊勤 《量子电子学报》 CAS CSCD 北大核心 2004年第6期850-854,共5页

通过数值计算,研究了增加光子双模压缩真空态的N次方H压缩效应。结果表明:对于态,光场存在着N次方H压缩效应,而且对于高次方H压缩,在压缩参数较大时,随着场模上光子增加数的增大,N次方H压缩效应增强.

关键词 量子光学 光场 增加光子双模压缩真空态 N次方H压缩效应 H压缩度

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增加光子对和减少光子对相干态的等阶Y压缩效应 被引量：5

10

作者 穆轶 侯邦品 《四川师范大学学报（自然科学版）》 CAS CSCD 北大核心 2007年第5期610-614,共5页

通过数值计算,研究了增加光子对相干态|,ξq;m〉A=a+m|,ξq〉和减少光子对相干态|,ξq;-m〉S=bm|,ξq〉的等阶Y压缩效应.结果表明:对于增加光子对相干态a+m|,ξq〉和减少光子对相干态bm|,ξq〉,光场都存在着等阶K(=2,3,4,5…)次方Y压缩... 通过数值计算,研究了增加光子对相干态|,ξq;m〉A=a+m|,ξq〉和减少光子对相干态|,ξq;-m〉S=bm|,ξq〉的等阶Y压缩效应.结果表明:对于增加光子对相干态a+m|,ξq〉和减少光子对相干态bm|,ξq〉,光场都存在着等阶K(=2,3,4,5…)次方Y压缩效应,但是增加a模的光子或取走b模的光子,即随着场模上光子增加(减少)数m的增大,二者的等阶K次方Y压缩效应均减弱,且有相似的曲线变化规律. 展开更多

关键词 对相干态 增加光子对相干态 减少光子对相干态 等阶K次方Y压缩效应 等阶Y压缩度

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两模光场与原子相互作用中光场周期性和频效应-理想Kerr介质腔中非关联双模相干态光场与V型三能级原子相互作用系统中光场的不等阶和压缩效应 被引量：3

11

作者 赖振讲 侯洵 +2 位作者 杨志勇 白晋涛 孙中禹 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2002年第12期1425-1429,共5页

利用多模压缩态理论 ,通过数值计算研究了高QKerr介质腔中非关联双模相干态光场与V型三能级原子相互作用系统中双模光场的不等幂次高次和压缩效应 ,分别绘出了两模光场第一模i次方第二模j次方不等幂次和压缩度的第一正交分量 (Sh1 ij) ... 利用多模压缩态理论 ,通过数值计算研究了高QKerr介质腔中非关联双模相干态光场与V型三能级原子相互作用系统中双模光场的不等幂次高次和压缩效应 ,分别绘出了两模光场第一模i次方第二模j次方不等幂次和压缩度的第一正交分量 (Sh1 ij) ,第二正交分量(Sh2 ij)的时间演化曲线 结果表明 :1 )Kerr介质的存在和嵌放在介质中的V型三能级原子是产生双模光场不等阶和压缩效应的物质条件 ,二者缺一不可 2 )腔中光场和原子发生光子交换是导致双模光场不等幂次和压缩效应的微观机制 3)在不考虑坐标度的情况下 ,不同条件下的时间演化曲线呈现非常相似的“崩坍 -复原 -凹谷”式结构 ,且复原区的波型振荡次数及凹谷区的振荡下降和振荡上升型式一样 4)在 χ以及〈n1 〉 ,〈n2 〉不变的条件下 ,不等幂次高次和压缩度时间演化曲线的崩坍 -复原 -凹谷式结构的持续时间随压缩阶次的升高而缩短 ,压缩度随压缩阶数的升高而迅速下降 5 )在平均光子不变 (即〈n1 〉 ,〈n2 〉恒定 ) ,但Kerr介质不同 (即 χ变化 )的条件下 ,不等幂次高次和压缩度曲线的周期随Kerr介质的三阶非线性极化系数 χ的增加而缩短 ,幅度则不受Kerr介质的三阶非线性极化系数变化的影响 6)不等幂次高次和压缩效应的持续时间等强烈地依赖于Kerr介质的? 展开更多

关键词 相互作用 光场周期性和频效应 高Q KERR介质腔 非关联双模相干态光场 Ⅴ型三能级原子 不等幂次高次和压缩效应 不等害虫次高次和压缩度 量子光学

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单模加光子双模SU(2)相干态的非线性高阶差压缩 被引量：1

12

作者 穆轶 《原子与分子物理学报》 CAS CSCD 北大核心 2006年第2期360-366,共7页

本文研究了单模加光子双模SU(2)相干态|M,ζ;m〉=Ama+m|M,ζ〉的非线性高阶差压缩(即N次方X压缩)效应.数值计算结果表明:对于单模加光子双模SU(2)相干态,光场存在着非线性高阶差压缩??—N(=1,2,3,4,…)次方X压缩效应,且随着光场总光子数... 本文研究了单模加光子双模SU(2)相干态|M,ζ;m〉=Ama+m|M,ζ〉的非线性高阶差压缩(即N次方X压缩)效应.数值计算结果表明:对于单模加光子双模SU(2)相干态,光场存在着非线性高阶差压缩??—N(=1,2,3,4,…)次方X压缩效应,且随着光场总光子数M的增加,N次方X压缩效应增强,但增大场模光子增加数m或增大N次方X压缩的压缩阶数N,N次方X压缩效应减弱. 展开更多

关键词 双模SU(2)相干态 单模加光子 非线性高阶差压缩 N次方X压缩效应 N次方X压缩度

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