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Cd_(0.96)Zn_(0.04)Te光致载流子动力学特性的太赫兹光谱研究
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作者 李高芳 廖宇奥 +6 位作者 崔昊杨 黄晨光 王晨 马国宏 周炜 黄志明 褚君浩 《物理学报》 SCIE EI CAS CSCD 北大核心 2023年第3期225-234,共10页
采用光抽运-太赫兹探测技术研究Cd_(0.96)Zn_(0.04)Te的载流子弛豫和瞬:态电导率特性.在中心波长800 nm的飞秒抽运光激发下,Cd_(0.96)Zn_(0.04)Te的载流子弛豫过程用单指数函数进行了拟合,其载流子弛豫时间长达几个纳秒,且在一定光激发... 采用光抽运-太赫兹探测技术研究Cd_(0.96)Zn_(0.04)Te的载流子弛豫和瞬:态电导率特性.在中心波长800 nm的飞秒抽运光激发下,Cd_(0.96)Zn_(0.04)Te的载流子弛豫过程用单指数函数进行了拟合,其载流子弛豫时间长达几个纳秒,且在一定光激发载流子浓度范围内随光激发载流子浓度的增大而减小,这与电子-空穴对的辐射复合有关.在低.光激发载流子浓度(4.51×10^(16)—1.81×10^(17)cm^(-3))下,Cd_(0.96)Zn_(0.04)Te的太赫兹(terahertz,THz)瞬态透射变化率不随光激发载流子浓度增大而变化,主要是由于陷阱填充效应造成的载流子损失与光激发新增的载流子数量近似.随着光激发载流子浓度继续增大(1.81×10^(17)—1.44×10^(18)cm^(-3)),THz瞬态透射变化率随光激发载流子浓度的增大而线性增大,是由于缺陷逐渐被填满,陷阱填充效应造成的载流子损失与光激发新增的载流子数量相比可忽略不计.在光激发载流子浓度为1.44×10^(18)—2.17×10^(18)cm^(-3)时,Cd_(0.96)Zn_(0.04)Te对800 nm抽运光的吸收达到饱和,THz瞬态透射变化率不再随光激发载流子浓度增大而变化.不同光激发载流子浓度下Cd_(0.96)Zn_(0.04)Te在THz波段的瞬态电导率用Drude-Smith模型进行了很好的拟合.此研究为碲锌镉探测器的设计和制备提供重要数据支撑和理论依据. 展开更多
关键词 光抽运-太赫兹探测技术 载流子动力学 瞬态电导率 碲锌镉
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2D/3D钙钛矿异质结中多重量子阱的形成使声子瓶颈效应失效
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作者 杨哲 朱仁龙 +3 位作者 郑晓萱 裴权炳 谈军军 叶树集 《Chinese Journal of Chemical Physics》 SCIE EI CAS CSCD 2023年第6期631-638,I0001-I0006,I0055,共15页
声子瓶颈效应对有机-无机杂化钙钛矿光电性能的重要性已经广为认知.虽然在2D/3D异质结构中经常产生随机分布的多重量子阱结构,但人们对2D/3D钙钛矿异质结构中多重量子阱的形成对声子瓶颈效应的影响知之甚少.本文使用2D有机-无机杂化钙钛... 声子瓶颈效应对有机-无机杂化钙钛矿光电性能的重要性已经广为认知.虽然在2D/3D异质结构中经常产生随机分布的多重量子阱结构,但人们对2D/3D钙钛矿异质结构中多重量子阱的形成对声子瓶颈效应的影响知之甚少.本文使用2D有机-无机杂化钙钛矿(NH_(3)(CH_(2))_(8)NH_(3)PbI_(4))去钝化3D有机-无机杂化钙钛矿,构建了2D/3D钙钛矿异质结构,并通过光致发光光谱和飞秒光泵浦太赫兹探测光谱研究了其激子和载流子动力学.观察到了多重量子阱结构的形成,并建立了激子形成时间、热载流子冷却速率和有效电荷载流子迁移率之间的结构-动力学-性能的构效关系.多重量子阱结构的形成可使声子瓶颈效应失效,并且调控2D/3D钙钛矿异质结的光电性能.该工作为构建2D/3D钙钛矿异质结构策略中认识能带排列和声子瓶颈效应的重要性提供有价值的信息. 展开更多
关键词 有机无机杂化钙钛矿 能带排列 多重量子阱 光泵浦太赫兹探测光谱
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