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大肠杆菌的共振散射光谱研究 被引量:4
1
作者 廖祖荷 罗杨合 +1 位作者 蒋治良 谢济运 《分析测试技术与仪器》 CAS 2003年第2期65-69,共5页
研究了大肠杆菌的共振散射光谱.它在470nm、510nm和730nm产生三个瑞利散射峰.当激发波长为470nm(6.38×1014Hz)时,大肠杆菌溶液在470nm(6.38×1014Hz)和940nm(1/2×6.38×1014Hz)分别产生一个瑞利散射峰和一个1/2分频... 研究了大肠杆菌的共振散射光谱.它在470nm、510nm和730nm产生三个瑞利散射峰.当激发波长为470nm(6.38×1014Hz)时,大肠杆菌溶液在470nm(6.38×1014Hz)和940nm(1/2×6.38×1014Hz)分别产生一个瑞利散射峰和一个1/2分频散射峰;当激发波长为510nm(5.88×1014Hz)时,在510nm产生一个共振散射峰;当激发波长为730nm(4.11×1014Hz)时在365nm(2×4.11×1014Hz)和730nm(4.11×1014Hz)分别产生一个2倍频散射峰和一个共振散射峰.分频散射和倍频散峰与共振散射峰具有相似的散射行为.大肠杆菌的浓度在0.074~38×108个/mL范围内与共振光散射强度I470nm、I510nm、I730nm成良好线性关系. 展开更多
关键词 大肠杆菌 共振散射光谱 非线性散射 分析检验
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银原子团簇的共振散射光谱研究 被引量:3
2
作者 蒋治良 刘绍璞 陈飒 《贵金属》 CAS CSCD 2001年第3期8-13,共6页
以柠檬酸钠作还原剂 ,在氯化钠存在条件下 ,采用微波高压液相合成法制备了银原子团簇 ,其最强共振散射峰在 42 5nm。它是 1种非线性光学介质。当激发波长为 42 5nm( 7 0 6× 1 0 1 4 Hz)时 ,在 42 5nm ( 7 0 6× 1 0 1 4 Hz)和 ... 以柠檬酸钠作还原剂 ,在氯化钠存在条件下 ,采用微波高压液相合成法制备了银原子团簇 ,其最强共振散射峰在 42 5nm。它是 1种非线性光学介质。当激发波长为 42 5nm( 7 0 6× 1 0 1 4 Hz)时 ,在 42 5nm ( 7 0 6× 1 0 1 4 Hz)和 85 0nm ( 1 /2× 7 0 6× 1 0 1 4 Hz)分别产生 1个最强的共振散射峰和 1个 1 /2分频分频散射峰 ;当激发波长为 60 0nm ( 5 0 0× 1 0 1 4 Hz)时 ,在30 0nm ( 2× 5 0 0× 1 0 1 4 Hz)和 90 0nm ( 2 /3× 5 0 0× 1 0 1 4 Hz)分别产生 1个 2倍频和 2 /3分频散射峰 ;当激发波长为 85 0nm ( 3 5 3× 1 0 1 4 Hz)时 ,在 2 83nm ( 3× 3 5 3× 1 0 1 4 Hz)、 42 5nm ( 2×3 5 3× 1 0 1 4 Hz)和 5 67( 3/2× 3 5 3× 1 0 1 4 Hz)分别产生 1个 3倍频、 2倍频和 3/2分频散射峰。分频散射和倍频散射峰与共振散射峰具有相似的散射行为。提出了液相银团簇的分频、和频、差频原理 。 展开更多
关键词 银原子团簇 共振散射 非线性散射 光谱分析
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人红细胞的共振散射光谱分析 被引量:1
3
作者 彭一兵 谢济运 蒋治良 《广西科学》 CAS 2001年第3期197-198,209,共3页
人红细胞是一种非线性光学介质 ,当入射光的频率ν不同时可获得红细胞的 2ν倍频、ν/2分频、ν/3分频、2ν/3分频散射峰。它在 310 nm、 470 nm、 5 6 0 nm、 6 0 0 nm处产生 4个共振散射峰。人红细胞浓度在 0 .0 5 8× 10 6 个/... 人红细胞是一种非线性光学介质 ,当入射光的频率ν不同时可获得红细胞的 2ν倍频、ν/2分频、ν/3分频、2ν/3分频散射峰。它在 310 nm、 470 nm、 5 6 0 nm、 6 0 0 nm处产生 4个共振散射峰。人红细胞浓度在 0 .0 5 8× 10 6 个/毫升~ 2 35 .5× 10 6 个 /毫升范围内与共振散射光强度 I6 0 0 nm成正比 。 展开更多
关键词 人体红细胞 非线性散射 共振散射光谱分析 浓度测定
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硫化镉量子点-硫酸依替米星体系的共振瑞利散射和共振非线性散射光谱研究及其分析应用 被引量:8
4
作者 刘正文 刘绍璞 +1 位作者 王录飞 何佑秋 《西南大学学报(自然科学版)》 CAS CSCD 北大核心 2009年第5期51-54,共4页
在弱酸介质中,硫化镉量子点(CdS-QDs)与硫酸依替米星(ETM)在静电引力和疏水作用力下,形成粒径更大的聚集体,导致共振瑞利散射(RRS)、二级散射(SOS)和倍频散射(FDS)显著增强,其最大散射峰分别位于310nm(RRS),568nm(SO... 在弱酸介质中,硫化镉量子点(CdS-QDs)与硫酸依替米星(ETM)在静电引力和疏水作用力下,形成粒径更大的聚集体,导致共振瑞利散射(RRS)、二级散射(SOS)和倍频散射(FDS)显著增强,其最大散射峰分别位于310nm(RRS),568nm(SOS),320nm(FDS).在一定范围内ETM浓度与三种散射增强程度(△I)成正比,可用于ETM的测定,其中RRs的灵敏度最高,其检出限(3d)为1.6ng/mL.考察了共存离子的影响,表明方法有良好的选择性.据此发展了以CdS-QDs作探针,高灵敏、简便测定ETM的共振瑞利散射新方法,用于人血清和尿样中ETM的测定,平均回收率在94.5%~113.7%之间. 展开更多
关键词 共振瑞利散射 非线性散射 硫化镉量子点 硫酸依替米星
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碳纳米管悬浮液光限幅机理实验研究 被引量:5
5
作者 骆永全 王伟平 李剑峰 《激光技术》 CAS CSCD 北大核心 2007年第1期44-46,共3页
为了研究碳纳米管悬浮液的光限幅机理,测量了碳纳米管悬浮液的散射能量和透射能量随入射激光能量密度的变化曲线,得到了不同入射激光能量密度下,散射光能量在平行于入射线偏振光偏振方向的散射面内的角度分布,并对碳纳米管悬浮液进行了... 为了研究碳纳米管悬浮液的光限幅机理,测量了碳纳米管悬浮液的散射能量和透射能量随入射激光能量密度的变化曲线,得到了不同入射激光能量密度下,散射光能量在平行于入射线偏振光偏振方向的散射面内的角度分布,并对碳纳米管悬浮液进行了探针光实验。根据米氏散射理论,计算了在不同大小的散射中心下,碳纳米管悬浮液的散射光能量在平行于入射线偏振光偏振方向的散射面内的角度分布,以及散射截面随散射中心半径大小的变化。结果表明,碳纳米管悬浮液光限幅可能源于碳纳米管吸收激光能量汽化形成的碳气泡引起的非线性散射。 展开更多
关键词 非线性光学 非线性散射 米氏理论 碳纳米管
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碳纳米管悬浮液的光限幅特性实验研究 被引量:4
6
作者 骆永全 王伟平 +2 位作者 李剑峰 张大勇 刘海涛 《强激光与粒子束》 EI CAS CSCD 北大核心 2006年第6期895-898,共4页
通过超声波降解法制备了多壁碳纳米管的水-表面活性剂悬浮液,测量了其对于1 064 nm,脉宽10 ns Nd:YAG调Q脉冲激光的光限幅曲线。实验发现:入射激光能量密度较低时,出射能量密度随入射能量密度的增加而线性增加;当入射能量密度为160 mJ/... 通过超声波降解法制备了多壁碳纳米管的水-表面活性剂悬浮液,测量了其对于1 064 nm,脉宽10 ns Nd:YAG调Q脉冲激光的光限幅曲线。实验发现:入射激光能量密度较低时,出射能量密度随入射能量密度的增加而线性增加;当入射能量密度为160 mJ/cm2时,出射能量不再线性增加并且逐渐趋近于光限幅器的嵌位输出值,约16 mJ,同时,对激光的透过率从71%下降到15%。通过Z扫描和探针光实验以及45°散射角下散射能量、散射率随入射激光能量变化曲线的测量,对碳纳米管悬浮液的光限幅机理进行了研究。结果表明:其限幅机理可能源于碳纳米管吸收激光能量后升华产生的膨胀的碳气泡对入射激光产生的非线性散射;另外,非线性折射对光限幅效果也有一定的作用。 展开更多
关键词 激光防护 光限幅 碳纳米管 非线性散射
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不同pH值条件下多壁碳纳米管悬浮液光限幅特性的研究 被引量:4
7
作者 毛胜春 牛建华 +2 位作者 徐友龙 孙孝飞 路晓菊 《材料导报》 EI CAS CSCD 北大核心 2009年第20期20-22,共3页
采用强酸超声剪切技术对多壁碳纳米管(MWNTs)进行纯化和表面修饰,制备了功能化的多壁碳纳米管悬浮液。用波长为532nm、脉宽为6~7ns的Nd∶YAG调Q脉冲激光测量了不同pH值时样品的光限幅特性。结果表明,样品的光限幅特性主要来自于非线性... 采用强酸超声剪切技术对多壁碳纳米管(MWNTs)进行纯化和表面修饰,制备了功能化的多壁碳纳米管悬浮液。用波长为532nm、脉宽为6~7ns的Nd∶YAG调Q脉冲激光测量了不同pH值时样品的光限幅特性。结果表明,样品的光限幅特性主要来自于非线性散射,且pH值在2.6~12.3范围内样品的光限幅特性优于强酸强碱样品的光限幅特性。 展开更多
关键词 多壁碳纳米管 光限幅特性 非线性散射
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极端相对论电子对横等离子体波的散射
8
作者 华正和 李晓卿 《南京师大学报(自然科学版)》 CAS CSCD 2001年第4期60-62,67,共4页
计算了极端相对论电子对横等离子体波的Compton散射与非线性散射 ,给出了极端相对论电子对横等离子体波的散射概率及散射谱 ,该谱与真空中极端相对论电子对单色入射光的逆Compton散射谱有着明显的不同 。
关键词 横等离子体波 逆Compton散射 非线性散射 散射概率 极端相对论电子 散射功率
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碳纳米管光限幅效应研究进展 被引量:2
9
作者 李中兵 曾繁涤 《功能材料》 EI CAS CSCD 北大核心 2003年第4期379-381,共3页
 激光技术的发展使光限幅材料的研究成为越来越迫切的要求。碳纳米管作为富勒烯家族新的一员,表现出很好的光限幅效应。本文就碳纳米管的光限幅机制、最新研究进展及应用前景作一概述。
关键词 碳纳米管 光限幅效应 研究进展 富勒烯 激光技术 非线性散射
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非线性光学中光限幅机理的研究 被引量:1
10
作者 邓满兰 《科技风》 2010年第10期244-,246,共2页
本论文对非线性光学中光限幅的机理进行了研究,介绍了非线性吸收、非线性散射、非线性折射、非线性反射等光限幅机理,利用这些效用可以用来制作光限幅器。
关键词 非线性光学 光限幅 非线性散射
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碳纳米管悬浮液对532nm激光限幅机理的实验研究
11
作者 许芹祖 《应用光学》 CAS CSCD 北大核心 2010年第5期819-824,共6页
通过光限幅、Z扫描、非线性吸收和散射能量分布实验,研究了碳纳米管悬浮液对532 nm激光的限幅机理以及样品厚度对光限幅机理的影响。结果表明:碳纳米管悬浮液的光限幅机理并非单纯的非线性散射,对低能量入射激光光限幅特性主要源于对入... 通过光限幅、Z扫描、非线性吸收和散射能量分布实验,研究了碳纳米管悬浮液对532 nm激光的限幅机理以及样品厚度对光限幅机理的影响。结果表明:碳纳米管悬浮液的光限幅机理并非单纯的非线性散射,对低能量入射激光光限幅特性主要源于对入射激光的非线性吸收;对高能量入射激光,碳纳米管的吸收效应和它电离形成的微等离子体以及液体汽化所形成气泡散射效应的共同作用,使其具有较强的光限幅能力,对浓度一定的悬浮液,增加样品厚度虽然会增强其限幅效果,但却会减弱其非线性散射效应。 展开更多
关键词 非线性光学 多壁碳纳米管 非线性吸收 非线性散射
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多脉冲激光对碳纳米管悬浮液光限幅特性影响 被引量:1
12
作者 牛燕雄 杨海林 +5 位作者 张书练 沈学举 张鹏 姜楠 陈燕 王龙 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2009年第4期796-800,共5页
利用实验的方法研究了碳纳米管悬浮液对脉宽8ns,波长532nm多脉冲激光的光限幅效应.分析了直径分布为10~20nm的多壁碳纳米管悬浮液对重复频率分别为1Hz、3Hz、5Hz、10Hz情况下532nm激光的光限幅效应,分析计算了不同重复频率下碳纳米管... 利用实验的方法研究了碳纳米管悬浮液对脉宽8ns,波长532nm多脉冲激光的光限幅效应.分析了直径分布为10~20nm的多壁碳纳米管悬浮液对重复频率分别为1Hz、3Hz、5Hz、10Hz情况下532nm激光的光限幅效应,分析计算了不同重复频率下碳纳米管悬浮液的限幅阈值,比较了不同焦距的透镜会聚入射光束情况下对碳纳米管悬浮液光限幅效果的影响.实验结果表明:碳纳米管悬浮液对不同重复频率的532nm激光都具有较强的光限幅特性;碳纳米管悬浮液对激光在不同重复频率入射情况下的光限幅阈值变化很大,当入射激光的重复频率为5Hz时,碳纳米管悬浮液的光限幅阈值比单脉冲激光入射时的限幅阈值低了2倍,重复频率为10Hz时的限幅阈值比单脉冲时的限幅阈值低了近3倍;碳纳米管在紧焦系统中的光限幅效果更好. 展开更多
关键词 光限幅 碳纳米管悬浮液 多脉冲激光 非线性散射
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新型二维材料碳化钛纳米片光限幅特性研究 被引量:1
13
作者 李健淋 闫理贺 +1 位作者 司金海 侯洵 《红外与激光工程》 EI CSCD 北大核心 2019年第11期7-11,共5页
作为一类新型二维纳米材料,金属碳/氮化物纳米片(MXene)具有高的比表面积和电导率,以及组分、层数与厚度灵活可控的优点,在储能、催化、传感和光学等领域具有潜在应用价值。研究了一种MXene材料碳化钛(Ti3C2TX)纳米片分散液的非线性光... 作为一类新型二维纳米材料,金属碳/氮化物纳米片(MXene)具有高的比表面积和电导率,以及组分、层数与厚度灵活可控的优点,在储能、催化、传感和光学等领域具有潜在应用价值。研究了一种MXene材料碳化钛(Ti3C2TX)纳米片分散液的非线性光学效应及其响应机制。发现Ti3C2TX纳米片分散液在532、1064 nm纳秒脉冲激光作用下表现出优异的光限幅性能,其限幅阈值分别为0.14 J/cm^2和0.12 J/cm^2;通过测量非线性散射光强度随入射光功率密度的依赖关系,发现该材料光限幅响应机制主要起源于非线性光学散射效应。与传统的光限幅材料C60比较,该材料具有光限幅阈值低、响应波长范围宽等优点。 展开更多
关键词 光限幅 碳化钛纳米片 非线性散射
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一维势场中电子对强激光场的非线性散射 被引量:1
14
作者 胡素兴 徐至展 +1 位作者 韩申生 张雪慧 《强激光与粒子束》 EI CAS CSCD 1996年第4期535-540,共6页
数值求解一维势场中电子对强激光场的非线性散射问题,比较了不同形状和深度的势场中电子对不同频率和强度的激光脉冲非线性散射的影响。结果发现:(1)对一定强度和频率的激光脉冲,紧束缚的势场抑制高次谐波的产生;(2)一定势场... 数值求解一维势场中电子对强激光场的非线性散射问题,比较了不同形状和深度的势场中电子对不同频率和强度的激光脉冲非线性散射的影响。结果发现:(1)对一定强度和频率的激光脉冲,紧束缚的势场抑制高次谐波的产生;(2)一定势场中,电子对高频场(与低频场强度相同)的散射更易表现出谐波行为,但级次不高。 展开更多
关键词 非线性散射 谐波 强激光场 激光
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Improvement of Renormalization Group for Barenblatt Equation
15
作者 TUTao CHENGGeng LIUJian-Wei 《Communications in Theoretical Physics》 SCIE CAS CSCD 2004年第2X期290-294,共5页
We construct a Hartree-Fock (self-consistent)-like algorithm with renormalization group (RG) approach to calculate the anomalous dimension in a nonlinear diffusion equation. We find that our result improves the origin... We construct a Hartree-Fock (self-consistent)-like algorithm with renormalization group (RG) approach to calculate the anomalous dimension in a nonlinear diffusion equation. We find that our result improves the original RG work because we include the effect of Heaviside function. 展开更多
关键词 重正化群 非线性散射 迭代近似 相位转变 散射系数 海维赛德函数
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3μm~5μm中红外激光辐照石墨烯非线性散射实验研究
16
作者 白杨 陈玉华 +2 位作者 张泽南 李渭龙 王刚 《应用光学》 CAS CSCD 北大核心 2016年第4期618-622,共5页
为了研究石墨烯器件在中红外波段的光限幅机理,采用化学气相沉积法制备出层数可控的石墨烯薄膜CaF2镜片,并基于MgO∶PPLN周期极化晶体搭建了全固态中红外光学参量振荡器,利用3μm^5μm波长可调谐的闲频光开展了石墨烯薄膜散射实验,测量... 为了研究石墨烯器件在中红外波段的光限幅机理,采用化学气相沉积法制备出层数可控的石墨烯薄膜CaF2镜片,并基于MgO∶PPLN周期极化晶体搭建了全固态中红外光学参量振荡器,利用3μm^5μm波长可调谐的闲频光开展了石墨烯薄膜散射实验,测量了石墨烯薄膜的散射信号与入射光强度变化的归一化曲线。当闲频光能量超过1J/cm2时,石墨烯被迅速汽化,电离形成的微小等离子体和石墨烯微片对入射闲频光产生多重非线性散射,散射能量信号呈现出快速非线性增长趋势,并且散射能量信号值的增长率与闲频光的入射波长成反比,与石墨烯的层数成正比关系,从而验证了石墨烯对中红外波段激光较强的非线性散射使其具有光限幅效应。 展开更多
关键词 3μm^5μm 石墨烯 非线性散射 光限幅效应
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Approximate acoustic cloaking in inhomogeneous isotropic space
17
作者 LI JingZhi LIU HongYu MAO ShiPeng 《Science China Mathematics》 SCIE 2013年第12期2631-2644,共14页
We consider the approximate acoustic cloaking in an inhomogeneous isotropic background space.By employing transformation media,together with the use of a sound-soft layer lining right outside the cloaked region,we sho... We consider the approximate acoustic cloaking in an inhomogeneous isotropic background space.By employing transformation media,together with the use of a sound-soft layer lining right outside the cloaked region,we show that one can achieve the near-invisibility by the"blow-up-a-small-region"construction.This is based on novel scattering estimates corresponding to multiple multi-scale obstacles located in an isotropic space.We develop a novel system of integral equations to decouple the nonlinear scattering interaction among the small obstacle components,the regular obstacle components and the inhomogeneous background medium. 展开更多
关键词 transformation optics approximate invisibility cloaking scattering estimates integral operatorequations
原文传递
非线性散射介质内辐射传递的积分矩方法
18
作者 朱克勇 黄勇 +1 位作者 姜军 王浚 《红外与毫米波学报》 SCIE EI CAS CSCD 北大核心 2011年第6期537-540,共4页
提出了求解非线性散射介质内辐射传递的积分矩方法.将辐射传递方程中散射相函数的积分项转化为辐射强度各阶矩的线性组合.散射相函数为勒让德多项式展开形式,辐射强度矩的最高阶数与散射相函数的展开项数相同.将原本复杂的积分微分方程... 提出了求解非线性散射介质内辐射传递的积分矩方法.将辐射传递方程中散射相函数的积分项转化为辐射强度各阶矩的线性组合.散射相函数为勒让德多项式展开形式,辐射强度矩的最高阶数与散射相函数的展开项数相同.将原本复杂的积分微分方程转化为微分方程,通过积分法求解此方程.积分矩方法不需要对立体角进行离散,不会引起射线效应.积分矩方法的计算结果与其他数值方法符合得很好,具有很高的计算精度.同时,在较少计算网格数的条件下,仍然可以得到较为满意的结果. 展开更多
关键词 辐射传递 非线性散射 积分矩方法
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六棱柱型金属团簇化合物W_2Ag_4S_8(dppy)_4的纳秒光限幅特性
19
作者 常青 郑和根 +1 位作者 宋瑛林 赵利 《无机化学学报》 SCIE CAS CSCD 北大核心 2009年第7期1141-1148,共8页
新合成了一种金属团簇化合物W2Ag4S8(dppy)4,(分子式为C68H56Ag4N4P4S8W2)并用X-射线单晶衍射结构分析方法测定了其晶体结构。单晶X-射线衍射数据表明这种金属团簇化合物具有六棱柱型。在纳秒激光脉冲作用下研究了W2Ag4S8(dppy)4的二甲... 新合成了一种金属团簇化合物W2Ag4S8(dppy)4,(分子式为C68H56Ag4N4P4S8W2)并用X-射线单晶衍射结构分析方法测定了其晶体结构。单晶X-射线衍射数据表明这种金属团簇化合物具有六棱柱型。在纳秒激光脉冲作用下研究了W2Ag4S8(dppy)4的二甲基甲酰胺(DMF)溶液的光限幅特性。实验结果表明W2Ag4S8(dppy)4的DMF溶液在放置一段时间后光限幅特性明显优于新配制的DMF溶液,其光限幅特性明显强于C60甲苯溶液,表现出其具有较强的光限幅特性。为了研究W2Ag4S8(dppy)4的光限幅机制及光限幅特性在放置一段时间后发生变化的原因,又做了非线性散射和泵浦探测实验,并对其光限幅机制和光限幅特性在放置一段时间后发生变化的原因进行了分析。 展开更多
关键词 光限幅 非线性散射 泵浦-探测
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柑桔溃疡菌的共振散射光谱 被引量:11
20
作者 谢济运 蒋治良 《物理化学学报》 SCIE CAS CSCD 北大核心 2001年第5期406-411,共6页
研究了柑桔溃疡菌的共振散射光谱,在 330、 425、 465和 695 nm产生四个共振散射峰 .当激发波长为 330 nm( 9.09× 1014 Hz)时,溃疡菌溶液在 330 nm( 9.09× 1014 Hz)、 660 nm( 1/2× 9.09× 1014 Hz)和 990 n... 研究了柑桔溃疡菌的共振散射光谱,在 330、 425、 465和 695 nm产生四个共振散射峰 .当激发波长为 330 nm( 9.09× 1014 Hz)时,溃疡菌溶液在 330 nm( 9.09× 1014 Hz)、 660 nm( 1/2× 9.09× 1014 Hz)和 990 nm( 1/3× 9.09× 1014 Hz)分别产生一共振散射峰和 1/2、 1/3两个分频散射峰;当激发波长为 465 nm( 6.45× 1014 Hz)时,在 456 nm(6.45× 1014 Hz)和 930 nm(1/2× 6.45× 1014 Hz)分别产生一个共振散射峰和一个 1/2分频射峰 ;当激发波长为 930 nm(3.23× 1014 Hz)时 ,在 930 nm (3.23× 1014 Hz)、 620 nm(3/2× 3.23× 1014 Hz)、 465 nm(2× 3.23× 1014 Hz)和 310 nm (3× 3.23× 1014 Hz)分别产生一个共振散射峰,一个 3/2分频共振散射峰,一个 2倍频共振散射峰和一个 3倍频共振散射峰 .柑桔溃疡菌是一种非线性散射光学介质 .分频散射和倍频散射峰与共振散射峰具有相似的散射行为 . 展开更多
关键词 柑桔溃疡菌 共振散射 光谱 非线性散射光谱 柑桔溃疡病
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