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壁面对串列双圆柱尾迹影响的实验研究 被引量：8
1
作者 陈波 李万平 《实验力学》 CSCD 北大核心 2011年第4期404-410,共7页
为研究壁面对近壁等直径串列双圆柱尾迹特性的影响,用PIV和压力传感器测量尾迹湍流的涡结构及频谱。实验在循环水槽内进行,基于圆柱直径D的雷诺数为1696,壁面边界层厚度为6.6D。影响尾迹流场结构的两个重要的特征参数是T/D和G/D(T为两... 为研究壁面对近壁等直径串列双圆柱尾迹特性的影响,用PIV和压力传感器测量尾迹湍流的涡结构及频谱。实验在循环水槽内进行,基于圆柱直径D的雷诺数为1696,壁面边界层厚度为6.6D。影响尾迹流场结构的两个重要的特征参数是T/D和G/D(T为两圆柱中心间的距离,G为圆柱下表面与壁面间的距离),文中主要考察G/D的影响。实验中T/D=1.151;G/D=0.151～1.811。结果显示,G/D显著影响串列双圆柱的尾迹流场结构:当G/D=0.302时,尾迹开始出现大尺度涡脱落现象;当G/D=0.453～0.906时,随着G/D的增加,尾迹回流区域长度逐渐减小,涡脱落的强度和频率逐渐增加;当G/D≥1.057时,G/D的影响已经不明显,尾迹回流区域长度以及涡脱落频率几乎不变。相同G/D下,串列双圆柱T/D=1.151的尾迹回流区域长度小于单圆柱绕流的值;当G/D=0.302～0.755时,相同G/D下,串列双圆柱T/D=1.151的尾迹涡脱落频率小于单圆柱绕流的值,而当G/D=0.906～1.811时,串列双圆柱T/D=1.151的尾迹涡脱落频率大于单圆柱绕流的值。 展开更多
关键词 近壁 串列双圆柱 PIV 尾迹 涡脱落
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壁面对并列双圆柱尾迹影响的实验研究 被引量：5
2
作者 陈波 李万平 《水动力学研究与进展（A辑）》 CSCD 北大核心 2011年第3期342-350,共9页
用压强传感器和PIV对近壁并列双圆柱尾迹频谱和涡结构进行了测量，来研究壁面对其尾迹特性的影响。实验在循环水槽内进行，雷诺数为1696（基于圆柱直径D），壁面边界层厚度为6．6D。两个重要的特征参数T／D和G／D（T为两圆柱中心间的距... 用压强传感器和PIV对近壁并列双圆柱尾迹频谱和涡结构进行了测量，来研究壁面对其尾迹特性的影响。实验在循环水槽内进行，雷诺数为1696（基于圆柱直径D），壁面边界层厚度为6．6D。两个重要的特征参数T／D和G／D（T为两圆柱中心间的距离，G为下圆柱与壁面间的距离）分别为：T／D=1．151和1．604；G／D=0-1．811。结果显示，对于T／D=1，151，当G／D为0．302～1．811时，两圆柱尾迹表现为base—bleed流动模式，随着G／D的增加，尾迹强度逐渐增强，尺寸逐渐减小。对于T／D=1．604，当G／D大于临界值时出现biased流动模式，随着G／D的增加，两圆柱的尾迹尺寸以及上圆柱的斯特鲁哈数St变化很小；当G／D小于临界值时，随着G／D的减小，两圆柱的尾迹尺寸都逐渐减小，上圆柱的St逐渐增加。 展开更多
关键词 近壁 并列双圆柱 PIV 尾迹:涡脱落
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纵向涡对近壁湍流影响的激光测试 被引量：4
3
作者 王家禄 张兆顺 单桦 《力学学报》 EI CSCD 北大核心 1996年第3期381-384,共4页
用激光测试方法详细地研究了单涡、上洗双涡、下洗双涡对近壁湍流的影响．在涡的下洗区，流体流速高，湍流度低，流体流向壁面；在涡的上洗区，流体流速低，湍流度高。
关键词 纵向涡 近壁 湍流 激光测试
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过渡流下近壁双圆柱倾角对绕流结构影响 被引量：2
4
作者 尹广洲 邓勇 +2 位作者 周磊 谢纬安 喜冠南 《排灌机械工程学报》 CSCD 北大核心 2021年第11期1118-1124,共7页
为了研究过渡流下近壁双圆柱倾角对绕流结构的影响,在雷诺数为300(基于圆柱直径D=15 mm)时,采用开式循环水槽试验台,结合粒子图像测速系统PIV对不同倾角的近壁双圆柱模型进行了试验研究.结果表明:当Re为300时,倾角γ改变对圆柱绕流结构... 为了研究过渡流下近壁双圆柱倾角对绕流结构的影响,在雷诺数为300(基于圆柱直径D=15 mm)时,采用开式循环水槽试验台,结合粒子图像测速系统PIV对不同倾角的近壁双圆柱模型进行了试验研究.结果表明:当Re为300时,倾角γ改变对圆柱绕流结构影响显著.随着倾角γ增大,上游圆柱尾流由下侧剪切层发展被抑制逐渐演变为上侧剪切层发展被抑制,上游近壁区域加速效果先增强后减弱;下游圆柱尾流由上侧剪切层主导逐渐演变为下侧剪切层主导,下游近壁区域的加速效果和范围不断增大至稳定.当γ<7.6°时,倾角γ对绕流结构影响逐渐增大,近壁区域扰动逐渐增强;当γ>7.6°时,倾角γ对绕流结构影响逐渐减弱,近壁区域扰动趋于稳定.详细分析了γ=-7.6°工况下的瞬时流动特性,发现近壁双圆柱尾流形成周期性的旋涡交替脱落现象,增强了壁面附近流动不稳定性. 展开更多
关键词 过渡流 近壁 流动结构 双圆柱倾角 粒子图像测速
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间隙比对近壁不同钝体涡激振动特性的影响 被引量：2
5
作者 翟少华 谢福兴 +1 位作者 尹广洲 喜冠南 《排灌机械工程学报》 CSCD 北大核心 2021年第11期1132-1138,共7页
为研究不同间隙比L/D对近壁单圆柱与单方柱的涡激振动特性的影响,了解尾流对壁面不稳定性的作用机理,搭建了开式循环水槽试验台,利用粒子图像测速(PIV)系统,对过渡流下2种近壁模型进行了试验研究.结果表明:两者具有相似的涡激振动特性,... 为研究不同间隙比L/D对近壁单圆柱与单方柱的涡激振动特性的影响,了解尾流对壁面不稳定性的作用机理,搭建了开式循环水槽试验台,利用粒子图像测速(PIV)系统,对过渡流下2种近壁模型进行了试验研究.结果表明:两者具有相似的涡激振动特性,当L/D很小时,钝体下侧剪切层发展受到抑制;随着L/D增大,壁面的抑制作用减弱,尾流处有形成旋涡对的趋势,旋涡逐渐靠近钝体并趋于对称,涡的尺度先增大后减小,近壁面附近流体的加速效应先增强后减弱,且主振频率逐渐减小;两者都呈现出周期性的涡脱运动,但也存在差异,方柱尾流分离点固定,而圆柱不固定;同一Re下,相同L/D下方柱涡的尺度比圆柱更大,近壁面附近的流速也更快;随着L/D增大,圆柱尾流处振幅先增强后减弱,而方柱一直增强且主振频率略小,表明近壁方柱涡脱落周期比圆柱更长.对实际工程领域应用具有一定的参考价值. 展开更多
关键词 钝体 间隙比 近壁 过渡流 涡激振动
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过渡流下近壁单方柱绕流的实验研究
6
作者 谢福兴 翟少华 +1 位作者 周磊 喜冠南 《机械设计与制造》 北大核心 2022年第11期44-47,共4页
为了探究过渡流下不同雷诺数、不同间隙比的近壁方柱绕流的流动特性,该实验搭建了开式循环水槽,采用了粒子图像测速系统(PIV),对过渡流下近壁单方柱绕流进行了实验研究。结果表明:雷诺数、间隙比对方柱的速度场、涡量场等均有明显的影... 为了探究过渡流下不同雷诺数、不同间隙比的近壁方柱绕流的流动特性,该实验搭建了开式循环水槽,采用了粒子图像测速系统(PIV),对过渡流下近壁单方柱绕流进行了实验研究。结果表明:雷诺数、间隙比对方柱的速度场、涡量场等均有明显的影响。增大C/D,方柱尾流形态由单涡逐渐变为对称的涡对,尺度逐渐减小,当C/D<0.8时,壁面与方柱相互作用明显。增大Re,方柱尾流处速度矢量旋度及涡尺度均增大,当Re=200时,C/D对方柱绕流特性有明显的影响。 展开更多
关键词 过渡流 近壁 间隙比 雷诺数 方柱
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近壁流场的热线测速问题 被引量：1
7
作者 舒玮 《力学与实践》 CSCD 北大核心 1989年第5期1-5,12,共6页
近壁流动或称粘性底层的流动是流体力学重要的研究课题之一,它关系到固体表面和流体之间传热、传质;流动阻力和人工减阻;以及边界层中湍流的猝发和发展等物理机理的研究.本文对本课题的研究现状做了较好的总结,并对今后近壁流动的研究... 近壁流动或称粘性底层的流动是流体力学重要的研究课题之一,它关系到固体表面和流体之间传热、传质;流动阻力和人工减阻;以及边界层中湍流的猝发和发展等物理机理的研究.本文对本课题的研究现状做了较好的总结,并对今后近壁流动的研究工作提出了自己的看法. 展开更多
关键词 近壁 流场 热线 层流 速度 测量
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近壁湍流相干结构演化机理的研究
8
作者 陆昌根 《空气动力学学报》 CSCD 北大核心 1999年第3期351-355,共5页
从流动稳定性理论中的共振三波出发，提出了近壁湍流相干结构的理论模型，采用紧致有限差分和 Ｆｏｕｒｉｅｒ 谱展开相结合的方法对近壁湍流相干结构进行了数值模拟。结果表明，在小初始幅值下，单个相干结构不容易被激发；仅在相当大... 从流动稳定性理论中的共振三波出发，提出了近壁湍流相干结构的理论模型，采用紧致有限差分和 Ｆｏｕｒｉｅｒ 谱展开相结合的方法对近壁湍流相干结构进行了数值模拟。结果表明，在小初始幅值下，单个相干结构不容易被激发；仅在相当大的初始幅值下，它可能被激发增长起来；该结论与文献［１］的结果吻合。另外，非对称单个相干结构比对称单个相干结构更容易增长。 展开更多
关键词 相干结构 数值模拟 共振三波 近壁 湍流
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过渡流下近壁插入双圆柱对壁面传热特性的影响（英文）
9
作者 周磊 史晔 +1 位作者 失尾匡永 喜冠南 《南通大学学报（自然科学版）》 CAS 2017年第4期28-33,47,共7页
为了研究过渡流下间隙比对传热特性的影响,通过Fortran程序建立了近壁插入串列双圆柱的模拟模型.控制方程包括连续方程、不稳定Navier-stokes方程和能量方程,通过有限体积的方法进行求解.结果表明,Nusselt数有两个峰值.第一个峰值出现... 为了研究过渡流下间隙比对传热特性的影响,通过Fortran程序建立了近壁插入串列双圆柱的模拟模型.控制方程包括连续方程、不稳定Navier-stokes方程和能量方程,通过有限体积的方法进行求解.结果表明,Nusselt数有两个峰值.第一个峰值出现是由于下壁面和上游圆柱之间流体的加速.随着间隙比的增加,流体的加速效应减小,峰值的大小降低.第二个峰值是由于流体的加速和上游圆柱尾流的洗刷效应.随着间隙比的增加,存在一个最佳插入位置,使得洗刷效应和加速效应达到峰值.当Re=200,P_s=4D,近壁插入串列双圆柱存在一个最佳插入位置,使得壁面的传热特性最佳. 展开更多
关键词 近壁 过渡流 有限体积法 间隙比 热传递
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湍流大涡数值模拟进展 被引量：53
10
作者 崔桂香 许春晓 张兆顺 《空气动力学学报》 EI CSCD 北大核心 2004年第2期121-129,共9页
本文简要陈述湍流大涡数值模拟的原理、优点,着重讨论湍流大涡数值模拟方法的关键问题及其可能解决的途径,包括脉动的过滤、亚格子模型、近壁模型和标量湍流的大涡数值模拟中的特殊问题。文章强调大涡数值模拟中亚格子应力的本质是可解... 本文简要陈述湍流大涡数值模拟的原理、优点,着重讨论湍流大涡数值模拟方法的关键问题及其可能解决的途径,包括脉动的过滤、亚格子模型、近壁模型和标量湍流的大涡数值模拟中的特殊问题。文章强调大涡数值模拟中亚格子应力的本质是可解尺度湍流和不可解尺度湍流动量间的输运,并以作者最近提出的新型亚格子模型说明发展亚格子模型的正确途径。文章最后提出湍流大涡数值模拟近期需要迫切解决的问题和其他具有挑战性的方向。 展开更多
关键词 湍流 大涡数值模拟 亚格子模型 近壁模型 标量湍流 计算空气动力学
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用平均速度剖面法测量壁湍流摩擦阻力 被引量：24
11
作者 樊星 姜楠 《力学与实践》 CSCD 北大核心 2005年第1期28-30,共3页
用IFA300恒温热线风速仪精细测量风洞中不同雷诺数流动条件下的平板湍流边界层近壁区域对数律平均速度剖面.利用平板湍流边界层近壁区域的对数律平均速度剖面与壁面摩擦速度、流体黏性系数等内尺度物理量的关系和壁面摩擦速度与壁面摩... 用IFA300恒温热线风速仪精细测量风洞中不同雷诺数流动条件下的平板湍流边界层近壁区域对数律平均速度剖面.利用平板湍流边界层近壁区域的对数律平均速度剖面与壁面摩擦速度、流体黏性系数等内尺度物理量的关系和壁面摩擦速度与壁面摩擦切应力的关系,在准确测量平板湍流边界层近壁区域对数律平均速度剖面的基础上,测量平板湍流边界层的壁面摩擦阻力.实现了平板湍流边界层壁面摩擦阻力的无干扰或微小干扰测量.该种方法操作简便,不需要在流场中安装测力天平、传感器等复杂的测量装置,不需要对湍流边界层的壁面进行破坏,不会影响湍流边界层壁面附近区域原有的流场条件,是一种切实可行的测量平板湍流边界层壁面摩擦阻力的简便方法. 展开更多
关键词 湍流边界层 壁面 对数律 壁湍流 近壁区 平板 内尺度 平均速度 物理量 系数
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用改进的RNG模式数值模拟湍流冲击射流流动 被引量：15
12
作者 陈庆光 徐忠 张永建 《西安交通大学学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2002年第9期916-920,共5页
在Yakhot和Orszag提出的重正化群 (RNG)k -ε湍流模式的基础上 ,对模式系数Cμ 和近壁处理方法加以改进 ,并将其推广应用于湍流冲击射流的数值模拟 .将计算得到的平均速度分布和湍动能分布与标准k -ε模式的计算结果以及实验数据进行了... 在Yakhot和Orszag提出的重正化群 (RNG)k -ε湍流模式的基础上 ,对模式系数Cμ 和近壁处理方法加以改进 ,并将其推广应用于湍流冲击射流的数值模拟 .将计算得到的平均速度分布和湍动能分布与标准k -ε模式的计算结果以及实验数据进行了比较 .结果表明 ,用改进的RNGk -ε模式得到的数值结果与标准k -ε模式的结果相比具有显著的提高 ,尤其对滞止区附近的湍动能分布预测结果与实验结果具有较好的一致性 .这是因为RNGk ε模式与改进的近壁处理方法相结合有效地降低了涡粘性的预测值 ,进而引起湍动能预测值的下降 .且计算中采用了Cμ 和Cε1的改进表达式 ,适当地考虑了流动中各向异性湍流和不平衡应变率影响的结果 . 展开更多
关键词 RNG模式 重正化群k-ε湍流模式 冲击射流 近壁处理 数值模拟 工程湍流
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低浓度固液两相流的颗粒相动理学模型 被引量：17
13
作者 傅旭东 王光谦 《力学学报》 EI CSCD 北大核心 2003年第6期650-659,共10页
用广义Fokker-Planck扩散模型描述液相湍动对颗粒的挟带作用,用修正的BGK模型描述粒间碰撞效应,建立了封闭的颗粒相PDF输运方程.运用Chapman-Enskog迭代法求得方程的二阶近似解,获得颗粒相脉动速度二阶矩和三阶矩闭合关系.模型与颗粒流... 用广义Fokker-Planck扩散模型描述液相湍动对颗粒的挟带作用,用修正的BGK模型描述粒间碰撞效应,建立了封闭的颗粒相PDF输运方程.运用Chapman-Enskog迭代法求得方程的二阶近似解,获得颗粒相脉动速度二阶矩和三阶矩闭合关系.模型与颗粒流模型相容,与液相湍流闭合模型是否相容依赖于扩散模型的具体形式,并据此比较了不同的涡-颗粒作用模型.模型与二维明渠流轻质沙和天然沙试验资料符合很好.表明细小粒径颗粒能够充分跟随水流运动;大粒径颗粒的相间平均速度差和壁面滑移速度明显,近壁区内的颗粒沿流向和垂向脉动强度都可能大于水流,并存在一定程度的颗粒碰撞效应. 展开更多
关键词 三阶矩 输运方程 二阶 近似解 近壁区 脉动速度 颗粒 闭合 试验资料 低浓度
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固液搅拌槽内近壁区液相速度研究 被引量：17
14
作者 李良超 张仲敏 黄雄斌 《北京化工大学学报（自然科学版）》 CAS CSCD 北大核心 2005年第1期33-38,共6页
在直径 4 76mm的固液搅拌槽内 ,采用自行研制的双电导电极探头对搅拌槽内距壁 0 4mm的近壁区液相速度进行了测定。平均固相体积分数v 从 1 0 %至 5 4%。实验结果表明 :固体颗粒离底悬浮最小液相速度与固液的物理性质有关 ,而与... 在直径 4 76mm的固液搅拌槽内 ,采用自行研制的双电导电极探头对搅拌槽内距壁 0 4mm的近壁区液相速度进行了测定。平均固相体积分数v 从 1 0 %至 5 4%。实验结果表明 :固体颗粒离底悬浮最小液相速度与固液的物理性质有关 ,而与实验的操作条件无关 ;液相速度和搅拌转速在近壁上流区成正比关系 ,而在槽底区不成正比关系 ;临界均匀悬浮时 ,近壁上流区液相速度不随固相体积分数变化 ; 展开更多
关键词 搅拌槽 近壁区 液相速度 固体悬浮
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带附体潜艇绕流场数值计算与验证(英文) 被引量：13
15
作者 邱辽原 石仲堃 +1 位作者 侯国祥 魏菲菲 《船舶力学》 EI 北大核心 2007年第3期341-350,共10页
采用k-ε湍流模型和有限体积法用求解RANS方程的方法,对全附体的SUBOFFAFF-8潜艇模型三维粘性绕流场进行了数值模拟计算。一种结合增强型壁面函数的两层模型被采用,以便在近壁区域采用精细网格来模拟边界层内的流场流动特征。给出了雷诺... 采用k-ε湍流模型和有限体积法用求解RANS方程的方法,对全附体的SUBOFFAFF-8潜艇模型三维粘性绕流场进行了数值模拟计算。一种结合增强型壁面函数的两层模型被采用,以便在近壁区域采用精细网格来模拟边界层内的流场流动特征。给出了雷诺数Re=1.2×107下模型表面纵中剖面线上半部分压力系数与摩擦阻力系数的分布,以及指挥台围壳与尾翼表面不同高度处的压力系数分布,同时计算了桨盘面处的尾流速度分布,并与有关文献给出的实测值进行了比较和验证,分布趋势基本一致,较相关文献给出的计算结果有相当大的改进,此外从指挥台围壳与尾翼后的速度矢量图观察到了与有关文献相同的涡旋流场结构,从而验证了该数值方法的有效性,为潜艇概念设计中评价设计方案优劣提供了重要的技术手段。 展开更多
关键词 涡旋结构 近壁模型 粘性流场 SUBOFF模型 潜艇概念设计
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速度梯度、近壁效应和Re数对压力探针测量误差的影响 被引量：13
16
作者 马宏伟 蒋浩康 《航空动力学报》 EI CAS CSCD 北大核心 1995年第4期337-342,共6页
通过模拟实验研究，分析了速度梯度、近壁效应和Ｒｅ数对几种叶轮机流场测量用压力探针测量误差的影响。实验结果表明，横向梯度能引起偏转角测量误差；纵向梯度能引起俯仰角测量误差；梯度使气流方向测量值向负梯度方向偏转。圆柱探针... 通过模拟实验研究，分析了速度梯度、近壁效应和Ｒｅ数对几种叶轮机流场测量用压力探针测量误差的影响。实验结果表明，横向梯度能引起偏转角测量误差；纵向梯度能引起俯仰角测量误差；梯度使气流方向测量值向负梯度方向偏转。圆柱探针和锥形多孔探针相比，气流方向测量误差对速度梯度更敏感，纵向梯度对俯仰角测量值的影响尤其大。速度梯度一般使静压测量值偏小，使总压测量值偏高。纵向速度梯度对圆柱探针的静压测量值的影响规律例外，正速度梯度引起大的静压正误差，负速度梯度引起大的静压负误差。圆柱探针比锥形多孔探针近壁效应严重。近壁引起测出的气流方向偏离壁面。近壁一般使静压测量值偏小，但圆柱探针头部近叶轮机机匣时静压值反而偏高。近壁对总压测量影响不大。速度梯度和近壁对测量误差的影响还与来流方向有关。低Ｒｅ数使静压测量值偏大，几何形状不同的探针Ｒｅ数的影响范围不同。 展开更多
关键词 压力探针 速度梯度 测量误差 近壁场 边界层
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槽道湍流展向振荡电磁力控制的实验研究 被引量：14
17
作者 梅栋杰 范宝春 +1 位作者 陈耀慧 叶经方 《物理学报》 SCIE EI CAS CSCD 北大核心 2010年第12期8335-8342,共8页
对槽道湍流的展向振荡电磁力控制进行了实验研究,讨论了展向振荡电磁力对宏观流场、近壁湍流结构以及壁面阻力的影响.采用谱方法进行了数值模拟的对比.数值模拟和实验结果均表明展向振荡电磁力能够使近壁区域的宏观流场产生周期性振荡,... 对槽道湍流的展向振荡电磁力控制进行了实验研究,讨论了展向振荡电磁力对宏观流场、近壁湍流结构以及壁面阻力的影响.采用谱方法进行了数值模拟的对比.数值模拟和实验结果均表明展向振荡电磁力能够使近壁区域的宏观流场产生周期性振荡,并影响壁湍流的条带结构,使其在展向上发生倾斜,从而使壁面阻力减小. 展开更多
关键词 湍流 展向振荡电磁力 减阻 近壁湍流结构
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热横向射流近壁区的温度变化研究 被引量：10
18
作者 王海军 卢冬华 +3 位作者 罗毓珊 陈听宽 毛庆 黄伟 《西安交通大学学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第5期459-462,共4页
当热射流垂直入射至主流中时 ,在宽广的射流与主流流速比 ( 0 0 1～ 1 50 )下 ,测量了 3个不同区域内近壁区流体的温度随流速比变化的情况 .通过实验发现 ,横向射流的流动形式复杂 ,不同区域近壁区流体的温度随流速比变化的情况不尽相... 当热射流垂直入射至主流中时 ,在宽广的射流与主流流速比 ( 0 0 1～ 1 50 )下 ,测量了 3个不同区域内近壁区流体的温度随流速比变化的情况 .通过实验发现 ,横向射流的流动形式复杂 ,不同区域近壁区流体的温度随流速比变化的情况不尽相同 .在射流下游区 ,当流速比大于 0 4 0以后 ,射流核心区已基本离开近壁处 .在射流管出口处 ,低流速比时射流出口温度分布极不均匀 .在射流管内 ,低流速比时存在有紊动区 ,当流速比大于 0 0 5以后 。 展开更多
关键词 横向射流 流速比 近壁区 温度变化
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单向水流作用下近壁管道横向涡激振动实验研究 被引量：8
19
作者 杨兵 高福平 吴应湘 《中国海上油气（工程）》 2006年第1期52-57,共6页
对单向水流作用下近壁管道横向涡激振动进行了实验模拟,重点探讨了管道与壁面间隙比(e/D)对管道涡激振动幅值和涡激振动频率响应特性的影响规律。实验结果表明,管道与壁面间隙宽度对管道涡激振动特性有较明显影响。在较大间隙比(e/D>... 对单向水流作用下近壁管道横向涡激振动进行了实验模拟,重点探讨了管道与壁面间隙比(e/D)对管道涡激振动幅值和涡激振动频率响应特性的影响规律。实验结果表明,管道与壁面间隙宽度对管道涡激振动特性有较明显影响。在较大间隙比(e/D>0.66)下,管道振幅随着Vr数的增大先快速增长到最大值,然后平缓下降;在振动初期(即Vr数较小时),管道振动频率变化基本符合Strouhal规律;在振动中后期(即Vr数较大时),管道振动频率变化不符合Strouhal规律,而在管道固有频率附近缓慢增长。在较小间隙比(e/D<0.30)下,管道振幅随Vr数的增大先平缓上升到最大值,随后较快速下降;在振动初期,管道振动频率变化不遵循Strouhal规律;在整个振动范围内,与较大间隙比情况相比,随着Vr数增加,管道振动频率增长幅度明显较大。 展开更多
关键词 近壁管道 管道与壁面间隙比 涡激振动 单向水流
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近壁湍流脉动的概率分布函数 被引量：10
20
作者 周济福 张强 李家春 《应用数学和力学》 EI CSCD 北大核心 2005年第10期1135-1142,共8页
采用大涡模拟方法,模拟槽道湍流,获得了不同雷诺数情形下的槽道流大涡模拟数据库.在此基础上,获得了流向和垂向脉动速度的概率分布函数,并运用假设检验,分析了其与正态分布的定量差别.进一步计算了流向和垂向脉动速度的偏斜度、平坦度,... 采用大涡模拟方法,模拟槽道湍流,获得了不同雷诺数情形下的槽道流大涡模拟数据库.在此基础上,获得了流向和垂向脉动速度的概率分布函数,并运用假设检验,分析了其与正态分布的定量差别.进一步计算了流向和垂向脉动速度的偏斜度、平坦度,讨论了二者在粘性子层、过渡区和对数律区的变化.同时,讨论了粘性子层、过渡区和对数律区流向和垂向脉动速度概率分布函数的特点及其与湍流猝发的高速流下扫和低速流喷发事件的关系.最后,分析了雷诺数对流向、垂向脉动速度分布的影响. 展开更多
关键词 近壁湍流 大涡模拟 脉动速度 概率分布函数 偏斜度 平坦度
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