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磁流体动力学斜激波控制数值模拟分析 被引量：8
1
作者 田正雨 张康平 +1 位作者 潘沙 李桦 《力学季刊》 CSCD 北大核心 2008年第1期72-77,共6页
高超声速飞行器MHD(磁流体动力学)斜激波控制应用的关键在于理解等离子体斜激波流场与磁场的相互作用规律,这里发展了全MHD数值模拟方法对其进行研究,数值方法基于八波方程附加源项形式,进行有限体积离散,采用了Roe求解器、OC-TVD空间... 高超声速飞行器MHD(磁流体动力学)斜激波控制应用的关键在于理解等离子体斜激波流场与磁场的相互作用规律,这里发展了全MHD数值模拟方法对其进行研究,数值方法基于八波方程附加源项形式,进行有限体积离散,采用了Roe求解器、OC-TVD空间格式和LU-SGS方法,且采用投影方法降低磁场伪散度误差。考察外加均匀磁场的马赫10无粘导电拐角流动,压缩角为10°。结果中散度误差较低,并且通过激波参数验证了结果的准确性。流场显示,磁场使得激波角增大,部分情况下出现了快、慢激波结构,其中快激波变化更明显;壁面压强根据磁场的不同出现了不同程度的降低。最后采用群速度图方法进行了快慢激波形式分析,解释了磁场影响下流场形式变化机理。 展开更多
关键词 MHD 高超声速 斜激波控制 数值模拟 群速度图
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震源对面波群走时和群速度图的影响
2
作者 A.L.Levshin M.H.Ritzwoller +1 位作者 J.S.Resovsky 梁静 《世界地震译丛》 2000年第6期56-71,共16页
在大多数地震面波的研究中,观测到的群走时被解释为全部由波沿传播路径产生的时间延迟,并且认为震源效应非常小而可忽略不计。这与观测的震相时间不同,因为对震源相进行校正一般认为是必须做的。一个重要的但尚未解决的问题是宽频带面... 在大多数地震面波的研究中,观测到的群走时被解释为全部由波沿传播路径产生的时间延迟,并且认为震源效应非常小而可忽略不计。这与观测的震相时间不同,因为对震源相进行校正一般认为是必须做的。一个重要的但尚未解决的问题是宽频带面波研究中对震源群走时(SGT)的忽略如何影响测量的群速度曲线和利用观测数据进行层析成像的精度。本文考虑SGT对基阶瑞利波群速度测量的影响,并论述其对周期(10～200s)、震源机制和震源深度的依赖关系。这些参数的变化强烈地影响SGT偏移的幅值和方位角图象,本文将展示这种相关特性的统计性。SGT对于周期小于75s和震源深度小于25km的浅震是可以忽略的。对于较长周期和较深的地震事件,平均的SGT校正在幅值上将大于10s,在大陆尺度的研究中,相当于1％～2％的群速度扰动。估计了在跨越欧亚大陆的瑞利波群速度图象反演中由于未作SGT校正引起的偏差。图象的最大扰动(周期为50s时达到1％～2％,周期为100s时达到5％)出现在射线较稀疏的大陆边缘。根据这些结果,即对邻近的波路径(簇)的统计估计结果,以及SGT校正对地震深度非常敏感的结果,我们的结论是:SGT对群速度层析成像的影响在周期小于75s和浅源地震时是可以忽略不计的。虽然对震源深度大于25km的地震,在较长周期处的校正是明显的,原则上必须进行,但目前矩心矩张量解和群速度测量的固有精度使得这些校正对现今群速度层析成像的研究实际上不是必须的。 展开更多
关键词 地震面波 震源群走时 SGT 群速度图 震源
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