有效介质近似自洽条件的研究

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作者 曹海霞 《苏州大学学报（自然科学版）》 CAS 2002年第2期55-61,共7页

运用了两种自洽条件:(1)在长波长极限下,非均匀复合介质的净极化为零,(2)非均匀复合介质的有效电场等于单个颗粒中局域场的平均值,研究了具有不同的电导张量和几何微结构的二组元无规对称分布的椭球颗粒所构成的系统的有效介质近似方程E... 运用了两种自洽条件:(1)在长波长极限下,非均匀复合介质的净极化为零,(2)非均匀复合介质的有效电场等于单个颗粒中局域场的平均值,研究了具有不同的电导张量和几何微结构的二组元无规对称分布的椭球颗粒所构成的系统的有效介质近似方程EMA1和EMA2,讨论了逾渗阈值(临界体积分数)fC随退极化因子的变化情况,说明EMA1方程能更好地解释无规非均匀介质的输运性质.并且探讨了将这两种自洽条件应用于一种颗粒浸在另一种基质中反对称分布的Maxwell Garnett型的非均匀复合介质,得出有效电导率的公式. 展开更多

关键词 非均匀复合介质 自洽条件 有效介质近似 Maxwell-Garnett近似 有效电 导率 输运性质 电导张量

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关于各向异性基本电子元件欧姆定律的两种形式

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作者 孙斌祥 郭乙木 《电路与系统学报》 CSCD 2003年第2期75-79,共5页

由于各向异性电阻元件的导电各向异性,使电流密度方向和电场强度方向不一致,从而欧姆定律表现为两种形式:电流密度方向的欧姆定律和电场强度方向的欧姆定律。相应地存在一个二阶电阻张量和一个二阶电导张量。并给出了它们的计算公式。... 由于各向异性电阻元件的导电各向异性,使电流密度方向和电场强度方向不一致,从而欧姆定律表现为两种形式:电流密度方向的欧姆定律和电场强度方向的欧姆定律。相应地存在一个二阶电阻张量和一个二阶电导张量。并给出了它们的计算公式。分析表明各向异性电阻元件的欧姆定律具有近似性。 展开更多

关键词 各向异性基本电子元件 各向异性电阻 欧姆定律 电阻张量 电导张量

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最大熵对迁移率谱中映像峰的影响

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作者 韩颖 师巨亮 +1 位作者 夏英杰 张曦 《微纳电子技术》 北大核心 2016年第6期410-414,共5页

通过传统的迁移率谱分析技术获得的半导体异质结构的迁移率谱中经常存在映像峰,这些峰无实际的物理意义,却能降低真实载流子电学参数的精确度。提出一种最大熵法计算电导密度函数(迁移率谱)的优化方法,在熵达到极大值时,得到的电导密度... 通过传统的迁移率谱分析技术获得的半导体异质结构的迁移率谱中经常存在映像峰,这些峰无实际的物理意义,却能降低真实载流子电学参数的精确度。提出一种最大熵法计算电导密度函数(迁移率谱)的优化方法,在熵达到极大值时,得到的电导密度概率分布最接近数据的真实分布,此时将实验误差对结果的影响降至最低,从而消除迁移率谱中的映像峰。在变磁场下对不同异质结构外延材料进行非接触霍尔测量,对采集的霍尔数据组分析计算结果表明:与传统的迁移率谱分析方法相比,通过此最大熵方法计算得到的迁移率谱是一条平滑定量的曲线,有效地消除了映像峰,提高了实验结果的精确性。 展开更多

关键词 最大熵 迁移率谱分析 映像峰 电导张量 非接触霍尔测量

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Pt/Co/Pt/Ni多层膜的磁光特性

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作者 王海 周云松 +2 位作者 王艾玲 郑鹉 陈金昌 《物理学报》 SCIE EI CAS CSCD 北大核心 1999年第S1期151-158,共8页

用磁控溅射法制备了Ｐｔ／Ｃｏ／Ｐｔ／Ｎｉ 系列样品，其中Ｎｉ 层具有不同的厚度．通过测量样品的Ｋｅｒｒ 转角、椭偏率、折射率和吸收率，推算出了四个等效电导张量元σ１ｘｘ ，σ２ｘｘ ，σ１ ｘｙ，σ２ｘｙ 随Ｎｉ 层厚度的变... 用磁控溅射法制备了Ｐｔ／Ｃｏ／Ｐｔ／Ｎｉ 系列样品，其中Ｎｉ 层具有不同的厚度．通过测量样品的Ｋｅｒｒ 转角、椭偏率、折射率和吸收率，推算出了四个等效电导张量元σ１ｘｘ ，σ２ｘｘ ，σ１ ｘｙ，σ２ｘｙ 随Ｎｉ 层厚度的变化情况．再结合电导张量元与Ｋｅｒｒ 角的理论公式，分析了在Ｎｉ 层厚度的变化过程中，每一个电导张量元对Ｋｅｒｒ 角的贡献：发现在短波段σ２ ｘｙ 起主导作用，而在长波段四个电导张量元共同起作用．经分析认为这是由于在Ｎｉ 层的增厚过程中，Ｐｔ ５ｄ 带劈裂程度逐渐减小．与纯Ｐｔ／Ｃｏ 膜相比，在Ｎｉ 层的厚度为０－１０ —０－２３ ｎｍ 的范围内样品具有较低的居里温度和较高的Ｋｅｒｒ 角，这说明Ｐｔ／Ｃｏ／Ｐｔ／Ｎｉ 多层膜具有较高的应用价值． 展开更多

关键词 电导张量元 Ni多层膜 层厚度 长波段 能带劈裂 主导作用 首都师范大学 居里温度 带间跃迁 磁光特性

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地壳介质各向异性电性本构关系讨论 被引量：19

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作者 阮爱国 李清河 《华南地震》 1999年第3期35-42,共8页

讨论了地壳介质中常见的两类电性各向异性。推导了长波长条件下薄层各向异性电导率张量；提出了一种新的电导率物理模型并由此推导了与ＥＤＡ裂隙相适应的各向异性电导率张量。从直流电法和大地电磁测深法的角度分别讨论了这两种电性各... 讨论了地壳介质中常见的两类电性各向异性。推导了长波长条件下薄层各向异性电导率张量；提出了一种新的电导率物理模型并由此推导了与ＥＤＡ裂隙相适应的各向异性电导率张量。从直流电法和大地电磁测深法的角度分别讨论了这两种电性各向异性所显现的地表视电阻车、阻抗和电位特征。 展开更多

关键词 地壳电性 各向异性介质 电导率张量 本构关系

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由水分子扩散张量计算脑组织电导率张量的新方法 被引量：2

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作者 吴占雄 朱善安 HE Bin 《中国生物医学工程学报》 CAS CSCD 北大核心 2009年第4期521-526,共6页

脑组织电导率在脑电/磁研究中是一个重要参数。为了获取脑组织电导率,本研究利用扩散张量成像(DTI)技术,从电化学角度出发,提出了基于Stokes-Einstein与Nernst-Einstein方程的计算脑组织电导率的一种新方法,以三个正交方向上的电导率作... 脑组织电导率在脑电/磁研究中是一个重要参数。为了获取脑组织电导率,本研究利用扩散张量成像(DTI)技术,从电化学角度出发,提出了基于Stokes-Einstein与Nernst-Einstein方程的计算脑组织电导率的一种新方法,以三个正交方向上的电导率作为不同脑组织的电导率张量特征值。在人体头部DTI数据上进行计算,并与不同脑组织(白质、灰质、脑脊液)的经验电脑率值进行了对比,发现扩散各向异性越严重的组织,其电导率张量特征值偏离经验值越远,进一步证明了在脑电/磁计算中要考虑脑组织电导率各向异性的必要性。所提出的方法,基于扩散张量,考虑脑液体中各种离子浓度等因素,为获取脑组织各向异性电导率分布提供了一种新的有效途径。 展开更多

关键词 核磁共振 扩散张量 电导率张量

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基于扩散张量成像利用一阶有限元方法计算脑白质各向异性电导率对脑电位分布的影响 被引量：2

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作者 吴占雄 朱善安 Bin He 《航天医学与医学工程》 CAS CSCD 北大核心 2009年第6期433-436,共4页

目的研究脑白质各向异性电导率对头皮电位分布的影响。方法把由扩散张量成像得到的水分子扩散张量采用体积约束规则计算出白质组织的电导率张量,并根据成像的空间信息建立了包括头皮、颅骨、灰质、脑脊液及白质5种组织的真实头的有限元... 目的研究脑白质各向异性电导率对头皮电位分布的影响。方法把由扩散张量成像得到的水分子扩散张量采用体积约束规则计算出白质组织的电导率张量,并根据成像的空间信息建立了包括头皮、颅骨、灰质、脑脊液及白质5种组织的真实头的有限元模型。基于此模型,推导了各向异性电导率脑电正问题的一阶有限元数值算法。最后,采用电流偶极子模型计算头皮电位分布。结果脑白质各向异性电导率对头皮电位分布有一定的影响,径切比越大,影响越大;左右分布偶极子比上下分布的影响要大。结论脑电研究中,白质电导率的各向异性为一不可忽略的因素。 展开更多

关键词 扩散张量 电导率张量 一阶有限元方法

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基于DTI的脑白质电导率张量计算模型比较研究 被引量：1

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作者 胡延文 逯迈 +2 位作者 陈小强 董绪伟 田瑞 《航天医学与医学工程》 CAS CSCD 北大核心 2014年第4期246-251,共6页

目的研究脑白质电导率与水分子扩散系数之间的关系,解决脑白质各向异性电导率张量计算模型存在的问题。方法从电化学角度出发,引入结构系数,推导脑白质电导率与水分子扩散系数之间的关系;以实验得到的扩散张量数据为基础,计算了线性关... 目的研究脑白质电导率与水分子扩散系数之间的关系,解决脑白质各向异性电导率张量计算模型存在的问题。方法从电化学角度出发,引入结构系数,推导脑白质电导率与水分子扩散系数之间的关系;以实验得到的扩散张量数据为基础,计算了线性关系模型、体积约束模型和电化学模型的脑白质电导率张量值,并对计算结果进行了分析和比较。结果证明了白质电导率与水分子扩散系数之间的线性关系。以线性关系模型为基础,比较了上述三种模型计算结果的相对误差,发现计算结果有较大的差异。结论线性关系模型和电化学模型的计算结果相对可信。由于电化学模型只考虑了主要离子的影响,致使计算电导率存在误差。本文通过引入结构系数,提高了电化学模型计算电导率张量的精度。 展开更多

关键词 脑白质 扩散张量成像 电导率张量 计算模型

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裂隙介质电性各向异性的研究 被引量：1

9

作者 石雅镠 宁书年 宁静 《煤田地质与勘探》 CAS CSCD 北大核心 2005年第2期65-67,共3页

文中提出了一个一般介质的裂隙集中体积模型,由此导出了裂隙介质以及作为特例的EDA介质的各向异性电导率表达式。然后,从大地电磁测深法的角度,详细地推导了双层地层(含裂隙)结构的视电阻率正演公式。最后,利用所得结果进行了数值模拟... 文中提出了一个一般介质的裂隙集中体积模型,由此导出了裂隙介质以及作为特例的EDA介质的各向异性电导率表达式。然后,从大地电磁测深法的角度,详细地推导了双层地层(含裂隙)结构的视电阻率正演公式。最后,利用所得结果进行了数值模拟。本文的结果有助于进一步开展电性各向异性及其与地震的联合解释的研究。 展开更多

关键词 各向异性 集中体积模型 电导率张量 视电阻率

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二维电子气的量子输运现象

10

作者 李云宝 周检检 《黄冈师专学报》 1998年第B07期166-168,共3页

研究了强磁场中二维电子气体的量子化行为．用量子统计中的格林函数理论，讨论了二维电子气体的电导率张量随外场的振荡现象．并得到了直流极限下的霍耳电导率。

关键词 二维电子气体 量子输运 格林函数 电导率张量 霍耳电导率

全文增补中

电导率张量测量及仪器设计

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作者 陈延军 张智韬 仵杰 《湖南大学学报（自然科学版）》 EI CAS CSCD 北大核心 2021年第2期112-117,共6页

岩石电各向异性以电导率张量表征,实验室中多采用四极法与六极法测得岩石电导率,但难以一次实验完全获得电导率张量的9个分量,若多次实验易造成较大的测量误差.为此本文基于文献研究成果,针对方样岩芯设计电导率张量测量仪,该方案也适... 岩石电各向异性以电导率张量表征,实验室中多采用四极法与六极法测得岩石电导率,但难以一次实验完全获得电导率张量的9个分量,若多次实验易造成较大的测量误差.为此本文基于文献研究成果,针对方样岩芯设计电导率张量测量仪,该方案也适用于柱塞岩芯.通过氮气驱替完全水饱的岩芯,温控系统和围压控制系统控制岩芯夹持器内部的温度和压力,可运用上位机控制电极测量不同含水饱和度时岩芯电导率张量的9个分量.该仪器亦可用于柱塞岩芯的岩电实验,通过测得的电导率数据,确定阿尔奇公式的未知系数.通过理论与实验数据分析,验证了该电导率张量测量仪设计方案的可行性. 展开更多

关键词 电各向异性 电导率张量 阿尔奇公式 电阻率指数

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电导率各向异性金属薄板感应式磁声图像的仿真

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作者 孙正 刘思佳 《声学学报》 EI CSCD 北大核心 2020年第2期215-226,共12页

为了给金属薄板感应式磁声(MAT-MI)成像算法的研究提供数据源,提出一种电导率各向异性金属薄板表面MAT-MI图像的数值仿真方法。建立含缺陷的电导率各向异性金属薄板仿真模型,并将其置于静磁场中。将通入交变电流的折线线圈置于金属薄板... 为了给金属薄板感应式磁声(MAT-MI)成像算法的研究提供数据源,提出一种电导率各向异性金属薄板表面MAT-MI图像的数值仿真方法。建立含缺陷的电导率各向异性金属薄板仿真模型,并将其置于静磁场中。将通入交变电流的折线线圈置于金属薄板上方,对金属薄板在静磁场和交变磁场共同作用下产生的感应涡流以及声源(即洛伦兹力)进行数值仿真,得到金属薄板表面波位移分布的灰度图像。仿真实验结果表明,根据表面波位移在缺陷处迅速衰减的特性,可从图像中准确地识别并定位金属薄板表面的缺陷。忽略金属材料的电导率各向异性会降低成像质量,进而导致对缺陷的误判。通过提高表面波位移信号的信噪比可改善成像质量。减小提高距离或增大激励电流频率,可提高系统对微小缺陷和不规则缺陷检测的分辨力。 展开更多

关键词 金属薄板 感应涡流 静磁场 仿真模型 电导率张量 感应式 声图像

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