静电能量与静电场能量关系研究 被引量：5

1

作者 岳小萍 孙洪伟 《新乡学院学报》 2008年第1期21-23,共3页

分析了静电能量、静电场能量的来源、分布区域、差别与联系，指出，静电能量是带电体内电荷之间的相互作用能，它是由电荷携带的，定域于电荷存在的空间中。静电场能量是散布在场存在的空间中，是由场携带的。静电能量和静电场能量是相... 分析了静电能量、静电场能量的来源、分布区域、差别与联系，指出，静电能量是带电体内电荷之间的相互作用能，它是由电荷携带的，定域于电荷存在的空间中。静电场能量是散布在场存在的空间中，是由场携带的。静电能量和静电场能量是相互伴随产生和消失的，这正是静电场能量到底是由场携带的还是由电荷携带的在静电场的情况下无法判断的原因。静电场能量和静电能量在数值上是相等的，这为静电场能量的测量提供了一条有效的途径。建议将静电能量和静电场能量区别开来，这有助于教和学，有助于进一步完善电磁学理论体系。 展开更多

关键词 静电能量 静电场能量 带电体系 静电平衡状态 导体

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对带电体系静电场能的一些讨论 被引量：3

2

作者 曾宪彪 《广西物理》 1996年第1期24-28,共5页

对带电体系静电场能的一些讨论曾宪彪（柳州师范专科学校）１电磁场的能ｔ＄度和能流密度为了更具普遍性，我们从介质中的麦克斯韦方程组出发去讨这。此时的方程组为作为物质运动的特殊形状的电磁场，它必将遵循能量守恒这一自然界中一... 对带电体系静电场能的一些讨论曾宪彪（柳州师范专科学校）１电磁场的能ｔ＄度和能流密度为了更具普遍性，我们从介质中的麦克斯韦方程组出发去讨这。此时的方程组为作为物质运动的特殊形状的电磁场，它必将遵循能量守恒这一自然界中一切物质运动过程的普遍法则。把带电体... 展开更多

关键词 带电体系 相互作用能 静电场能 点电荷 固有能 麦克斯韦方程组 静电能 电磁场 电磁理论 电场强度

原文传递

关于静电场能量三种表达式的讨论 被引量：1

3

作者 李江芬 《中央民族大学学报（自然科学版）》 1995年第2期182-184,共3页

本文讨论了静电场能量三种表达式的区别及应用时的注意事项。

关键词 静电能 带电体系 电势

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静电场电势参考点的选择与讨论——如何理解U_∞=U_地=0

4

作者 谷秋竹 杜学山 《黑龙江农垦师专学报》 1997年第3期60-62,共3页

静电场电势参考点的选择与讨论——如何理解Ｕ∞＝Ｕ地＝０谷秋竹杜学山静电场中某一点的电势定义为：单位正电荷从该点经任意路径到参考点电场力所做的功。可见，电势是一个具有相对性的物理量，要考查电场中某点的电势，必须首先选择... 静电场电势参考点的选择与讨论——如何理解Ｕ∞＝Ｕ地＝０谷秋竹杜学山静电场中某一点的电势定义为：单位正电荷从该点经任意路径到参考点电场力所做的功。可见，电势是一个具有相对性的物理量，要考查电场中某点的电势，必须首先选择一个零电势作为参考点。而参考点的选... 展开更多

关键词 电势参考点 静电场 无限远 电势迭加原理 有限带电体 表面电荷 带电体系 导体壳 感应电荷 静电平衡

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均匀带电球面上场强的计算——也谈高斯定理的应用

5

作者 唐洄澜 《邵阳高等专科学校学报》 1992年第1期17-19,共3页

计算均匀带电球面上的场强分布,自然会想到是否可以应用高斯定理∮_εE·dS=1/ε₀Σq内,因为在普通物理范畴,应用高斯定理计算有关带电体系的场强分布,确实颇为方便。为此,有必要先... 计算均匀带电球面上的场强分布,自然会想到是否可以应用高斯定理∮_εE·dS=1/ε₀Σq内,因为在普通物理范畴,应用高斯定理计算有关带电体系的场强分布,确实颇为方便。为此,有必要先对如何准确地应用高斯定理进行概述。 展开更多

关键词 均匀带电球面 高斯定理 高斯面 场强分布 电荷 对称性 带电体系 场点 矢径 外表面

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带电体系的相互作用力

6

作者 刘华 梁宝社 吴晓峰 《河北建筑科技学院学报》 1998年第3期67-69,共3页

给出了不同情况下带电体系的静电作用力公式，明确了各公式的运用条件及其间联系，澄清了某些易混淆的问题．

关键词 静电体系 静电力 带电体系 相互作用力

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带电体系的静电能与电场能

7

作者 刘金昌 田清钧 《天津师大学报（自然科学版）》 1990年第1期27-31,共5页

本文一方面用矢量分析的方法对带电体系的静电能等于带电体系所激发的静电场的电场能给予严格的数学证明。同时还通过实例分别用场能密度积分、静电能的定义式及迭加原理等三种分析方法,进一步验证了这一结论。

关键词 静电能 电场能 带电体系 自能

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电场强度迭加原理的应用

8

作者 李盛菊 《张家口师专学报（自然科学版）》 1993年第3期36-43,共8页

电场强度迭加原理是描述电场的基本原理。文中总结归纳出选择恰当子带电体系，应用迭加原理求电场强度的方法。

关键词 电场强度 迭加原理 带电体系 切割法 填补法 静电平衡 电磁学 电荷分布

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带电体系的互能、自能和总能──谈“能量守恒定律在这里适应吗?”

9

作者 颜期增 孟俊 《中学物理教学参考》 1998年第7期11-12,共2页

关键词 能量守恒定律 带电体系 静电能 自能和互能 点电荷 相互作用能 金属小球 金属球 互作用力 同号电荷

原文传递

论静电场能量

10

作者 金振镈 《内蒙古师范大学学报（教育科学版）》 1997年第2期11-13,共3页

普通物理电磁学教材中,关于静电场能量问题从不同角度进行了论述.能量是一个重要物理概念,有实用价值.它是物质的固有属性弄清静电能的概念,对解决静电学问题以及电场的物质性质的认识都是非常重要的,但是学生学习这部分知识,对静电场... 普通物理电磁学教材中,关于静电场能量问题从不同角度进行了论述.能量是一个重要物理概念,有实用价值.它是物质的固有属性弄清静电能的概念,对解决静电学问题以及电场的物质性质的认识都是非常重要的,但是学生学习这部分知识,对静电场能量概念及其中的一些重要公式感到不好理解,理解不深不透在处理静电场能量的问题中易于出现差错,同时中学物理教材中也有关于静电场的能量问题学生虽然学习过静电场能量问题,解决实际问题不能用静电场能量的观点进一步认识静电场能量的物质及其转化规律,对这一问题有必要深入探讨和认识.1 公式间的区别及其物理意义点电荷系的静电能量 W_e=1/2sum from i=1 to （?）（q₁（?）₁）……（1）连续分布带电体系的静电能量 W_e=1/2integral vp（?）dv+1/2integral so（?）ds……（2）真空中静电场能量 W_e=1/2integral vq₀E²dV……（3）一个带电体系的能量可分为势能和动能,由于在静电学电荷之间不发生相对运动.因而带电体系统的能量完全以势能的形式存在,它等于两部分之和. 展开更多

关键词 静电场能量 带电体系 相互作用能 静电能量 能量问题 电场强度 自能和互能 点电荷系 无限远 静电学问题

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静电学中的虚位移法及其应用

11

作者 李文春 张果义 《河南大学学报（自然科学版）》 CAS 1992年第3期63-65,共3页

设某一静电带电体系在广义力(?)(包括重力、电场力、力矩等)的作用下发生一微小位移(?),则该力的元功为 式中F_i为(?)在(?)方向上的投影。假设该体系在发生微小变化时没有能量的耗散或补充,则由功能原理知,(?)作的功一定等于该体系总能... 设某一静电带电体系在广义力(?)(包括重力、电场力、力矩等)的作用下发生一微小位移(?),则该力的元功为 式中F_i为(?)在(?)方向上的投影。假设该体系在发生微小变化时没有能量的耗散或补充,则由功能原理知,(?)作的功一定等于该体系总能量W(包括机械能、电场能等)的减少。 展开更多

关键词 静电学 虚位移法 带电体系 广义力

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谈谈静电学中的相互作用能、自能和静电能

12

作者 李丹 《广西师范大学学报（自然科学版）》 CAS 1999年第S1期95-97,共3页

关于静电学中的能量问题,许多教材都会涉及到静电能、自能、相互作用能等等,而在教学中,教师如果不把它们之间的关系加以进一步的阐明和总结,往往会使学生们感到有些乱、模糊不清,得不到正确的理解。以下就来谈谈这三种能的概念和它们... 关于静电学中的能量问题,许多教材都会涉及到静电能、自能、相互作用能等等,而在教学中,教师如果不把它们之间的关系加以进一步的阐明和总结,往往会使学生们感到有些乱、模糊不清,得不到正确的理解。以下就来谈谈这三种能的概念和它们之间的关系。 展开更多

关键词 相互作用能 带电体系 静电能 静电学 点电荷 自能 静电力 部分电荷 无限远 电荷系统

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带电体系的静电能量

13

作者 李敬 《云南师范大学学报（自然科学版）》 1997年第1期45-50,共6页

《静电学中的能量》是教学中的重点、难点之一。本文应用矢量分析的方法证明带电体系的静电能和带电体系激发的电场中的电场能相等。

关键词 相互作用能 静电能 电场能 带电体系 静电学

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静电场的能量

14

作者 高新意 《河北民族师范学院学报》 1990年第3期19-21,共3页

在讲授“电磁学”的静电场能量问题时,由于概念及所用公式较多.学生很容易混淆,本文将对上述内容进行分析和说明.一、带电体系的互作用能、自具能与电势能1、互作用能(简称互能):“互能”定义;把带电体系中各带电体从无限远离状态放到... 在讲授“电磁学”的静电场能量问题时,由于概念及所用公式较多.学生很容易混淆,本文将对上述内容进行分析和说明.一、带电体系的互作用能、自具能与电势能1、互作用能(简称互能):“互能”定义;把带电体系中各带电体从无限远离状态放到应有位置时外力的功.所谓“应有位置”即指该体系中各带电体有相互作用时的相对位置.由这种相对位置所决定的体系的电能是为互能,由此看出互能是属于整个带电体系的,是随体系中各带电体间的相对位置的变化而变化的量.2、自具能(又称固有能):“自能”定义:设想把一个带电体无限分割成小块,将每一小块从无限远离状态放到一起组成这个带电体时外力的功.由此看出,自能是属于带电体自身的,是与该带电体和其他带电体相对位置无关的量. 展开更多

关键词 互能 带电体系 静电能 自能 静电势能 静电场能量 点电荷 外力的功 相互作用能 无限远

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再谈牛顿第三定律

15

作者 杨群 冯莉 《楚雄师范学院学报》 1994年第3期62-64,69,共4页

本文将对牛顿第三定律的产生、地位和作用以及成立条件等方面再作一些探讨。

关键词 牛顿第三定律 相互作用 牛顿三定律 带电体系 碰撞问题 作用与反作用定律 电磁现象 牛顿力学 作用力和反作用力 电磁场

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也谈静电场中的自能与相互作用能

16

作者 吴恒钦 王本槐 《黄冈师专学报》 1996年第2期55-58,共4页

以相互作用能为基础阐明静电场中自能与相互作用能之间的联系和区别，总结出带电系统自能和相互作用能的计算方法，并从理论上证明带电体系统的自能永远大于零，而相互作用能却可以为正、为负、为零.

关键词 静电场 自能 相互作用能 电荷分布 带电体系

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用随体的观点证明dp/dt=∫j(x,t)dV

17

作者 王雪君 卢圣治 《大学物理》 北大核心 1992年第8期13-14,共2页

电动力学的教学中，在证明体系的电偶极矩ｐ＝∫ρｘｄＶ满足ｄｐ／ｄｔ＝∫ｊｄＶ时，不少人从随体现点出发，得到ｄｐ／ｄｔ＝∫ｄｘ／ｄｔｐｄＶ＋∫ｄｐ／ｄｔ×ｄＶ＝∫ｊｄＶ＋∫ｄｐ／ｄｔ×ｄＶ当他们发现上式右端第一... 电动力学的教学中，在证明体系的电偶极矩ｐ＝∫ρｘｄＶ满足ｄｐ／ｄｔ＝∫ｊｄＶ时，不少人从随体现点出发，得到ｄｐ／ｄｔ＝∫ｄｘ／ｄｔｐｄＶ＋∫ｄｐ／ｄｔ×ｄＶ＝∫ｊｄＶ＋∫ｄｐ／ｄｔ×ｄＶ当他们发现上式右端第一项即为所求时，便为第二项所困扰．本文用两种方法，即以随体观点和场的观点给出证明，并对上述问题给出解答． 展开更多

关键词 电偶极矩 带电体系 随体观点

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带电体系的静电能

18

作者 张进明 《邢台职业技术学院学报》 2007年第3期53-55,共3页

带电系统的静电势能是在系统的形成过程中,外力克服电场力做功转换而来的,其总静电能应等于诸电荷元的自能和电荷元之间的互能之和,在电场中没有电荷的地方也有能量,亦即能量定域于电场之中。

关键词 带电体系 静电能 做功

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有感应或极化时带电体系的相互作用能

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作者 许桂香 于国安 《枣庄学院学报》 1988年第4期48-53,共6页

本文首先一般地证明:在存在静电感应时,带电体系的相互作用能表达式中要出现1/2因子,然后举例说明出现1/2因子的物理缘由。

关键词 静电感应 带电体系 相互作用能 极化

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带电体系的相互作用能

20

作者 王聆达 《武汉工程职业技术学院学报》 1998年第3期64-72,共9页

将一个个孤立的电荷连续分布的带电体从分散的无限远处移至一起,则构成一个带电体系;移动每一带电体要克服静电力作功,根据功能关系,这个总功的值就等于带电体系的相互作用能W_互＝A’。

关键词 相互作用能 特殊带电体系 点电荷系 电荷分布 静电能 导体球壳 均匀带电球面 静电力 电势 点电荷的相互作用能

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