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π-共轭分子中激发态的对称性与暗态的起源
1
作者 谢军 盛卫东 《Chinese Journal of Chemical Physics》 SCIE EI CAS CSCD 2023年第3期307-312,I0100,共7页
本文利用严格对角化方法研究了处于不同介电环境中两种典型的π共轭单分子蒽和菲的光吸收谱.对于具有不对称几何形状的受限量子体系,人们普遍认为系统的第一激发态应该局限于结构的长轴方向上.同时,偶极近似指向这些局限于长轴方向上激... 本文利用严格对角化方法研究了处于不同介电环境中两种典型的π共轭单分子蒽和菲的光吸收谱.对于具有不对称几何形状的受限量子体系,人们普遍认为系统的第一激发态应该局限于结构的长轴方向上.同时,偶极近似指向这些局限于长轴方向上激发态的跃迁通常会拥有更强的峰值.本文指出上述两条常识对于蒽和菲这两种分子是不适用的.对于蒽,发现了其吸收谱中第一个亮峰对应的跃迁总是沿着分子的短轴方向.对于菲,同样观察到其吸收谱中峰值最高的谱线的极化方向也是沿着分子的短轴方向.另外,不论是蒽还是菲,其第一激发态在某些介电环境中不会出现在吸收谱当中,即成为了光学暗态.经过仔细考察体系能级随各种参数的变化关系,最终确定这些暗态的形成可以归结于分子中的短程库伦相互作用. 展开更多
关键词 激发态的对称性 光吸收 光学暗态 严格对角化
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混合梳子模型中反铁磁阻挫引起的量子相变 被引量：1
2
作者 潘丽华 彭晓亮 +1 位作者 李俊英 刘拥军 《扬州大学学报（自然科学版）》 CAS CSCD 北大核心 2012年第3期30-34,共5页
利用严格对角化和密度矩阵重整化群方法研究近邻作用为铁磁耦合、对角的次近邻自旋为反铁磁耦合的两条链的混合梳子S=1/2海森堡模型,计算了该系统的基态能和基态总自旋.结果表明:当阻挫α≤0.25时,系统基态是单纯的铁磁态;随着阻挫的增... 利用严格对角化和密度矩阵重整化群方法研究近邻作用为铁磁耦合、对角的次近邻自旋为反铁磁耦合的两条链的混合梳子S=1/2海森堡模型,计算了该系统的基态能和基态总自旋.结果表明:当阻挫α≤0.25时,系统基态是单纯的铁磁态;随着阻挫的增强,系统基态经历一段总自旋S≠0的倾斜相,再转变到S=0的反铁磁态;与其不同的是,在混合梯子模型中,基态从单纯的铁磁态直接转变成S=0的反铁磁态. 展开更多
关键词 严格对角化 密度矩阵重整化群 反铁磁阻挫效应 海森堡模型
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J_1-J_2团簇的数值模拟研究 被引量：3
3
作者 高莉 刘拥军 《扬州大学学报（自然科学版）》 CAS CSCD 2002年第4期21-26,共6页
采用严格对角化方法计算了由几十个格点自旋构成的量子自旋团簇的基态总自旋 .在无阻挫情形 ,基态总自旋并不等于团簇的最低可能总自旋 ,而是取一个较大的值 .这意味着即使对于具有纳米尺寸的团簇 ,量子涨落也不破坏基态的经典奈尔序 .... 采用严格对角化方法计算了由几十个格点自旋构成的量子自旋团簇的基态总自旋 .在无阻挫情形 ,基态总自旋并不等于团簇的最低可能总自旋 ,而是取一个较大的值 .这意味着即使对于具有纳米尺寸的团簇 ,量子涨落也不破坏基态的经典奈尔序 .若在团簇中引入阻挫 ,则将诱导从奈尔序到自旋无序的量子相变 ,该相变可以通过基态总自旋的变化进行描述和标记 .计算表明 ,由于在相变点存在能级交错 ,故该量子相变应该是一级相变 .从团簇的数值计算结果可以推断 :对于二维无限 J1-J2 模型 ,临界点在 J2 / J1=0 .3 762 (± 0 .0 0 0 2 )处 .这一结果比以前的解析近似研究和有限系统标度分析的结果更为精确 . 展开更多
关键词 数值模拟 J1-J2团簇 基态总自旋 一级量子相变 自旋无序 严格对角化方法 量子自旋团簇 高温超导
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从量子力学中的表象变换到严格对角化方法 被引量：1
4
作者 高雨 关明书 郁华玲 《淮阴师范学院学报（自然科学版）》 CAS 2019年第2期110-114,共5页
量子力学中的态矢量和算符一般是放在希尔伯特空间中描述,这种具体的表达方式又被称为表象.从经典的直角坐标系和球坐标系之间的变换出发,讨论了量子力学中的表象变换问题,进而阐述了严格对角化方法的原理.利用严格对角化方法对二维双... 量子力学中的态矢量和算符一般是放在希尔伯特空间中描述,这种具体的表达方式又被称为表象.从经典的直角坐标系和球坐标系之间的变换出发,讨论了量子力学中的表象变换问题,进而阐述了严格对角化方法的原理.利用严格对角化方法对二维双带正方晶格系统的能谱进行了研究,计算结果表明次近邻格点之间的跳跃势大小对两子带间的能隙起到了调节作用,该结果可以为制备不同的能隙材料提供理论参考. 展开更多
关键词 量子力学 表象变换 严格对角化方法 能隙
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二维三角格点系统中的拓扑陈数
5
作者 郁华玲 高雨 翟章印 《计算物理》 EI CSCD 北大核心 2018年第5期606-612,共7页
利用紧束缚模型对二维三角周期格点中各能带的陈数分布进行研究.通过严格对角化方法得到体系能量本征值和对应的本征态,再利用Kubo公式计算出量子化的霍尔电导、态密度及各扩展态对应的陈数.在傅里叶变换下将哈密顿量转换到k空间从而得... 利用紧束缚模型对二维三角周期格点中各能带的陈数分布进行研究.通过严格对角化方法得到体系能量本征值和对应的本征态,再利用Kubo公式计算出量子化的霍尔电导、态密度及各扩展态对应的陈数.在傅里叶变换下将哈密顿量转换到k空间从而得到体系的能谱分布.研究表明：次近邻格点之间的跳跃积分t’的不同取值影响体系各能带对应的陈数分布,计算得到当t’=1/2时体系三个能带从低到高对应的陈数分布为{-4,5,-1},t’=-1/2时其对应陈数分布变化为{2,-4,2},而t’=±1/4时对应的陈数分布都为{2,-1,-1}.同时发现：能谱帯隙的宽度和对应霍尔平台的宽度一致,并且k空间的能带越平坦,其对应的在霍尔电导跳跃处的态密度峰就越高越尖锐,而该处霍尔电导跳跃就越陡峭. 展开更多
关键词 整数量子Hall效应 拓扑陈数 Hall电导 态密度 严格对角化方法
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