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第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩特性研究 被引量：22
1
作者 陈永庄 刘宝盈 +2 位作者 张继良 许定国 杨志勇 《商洛师范专科学校学报》 2000年第2期1-19,共19页
根据量子力学中的线性叠加原理 ,由两种不同的虚奇相干态构造了一种新型的多模叠加态光场2 | Ψ(4) ,O〉q,依照多模压缩态理论详细研究了态2 | Ψ(4) ,O〉q 的等阶 N次方 Y压缩特性 ,结果发现 :(1 )当 N=2 p(p=1 ,2 ,3 ,… ) ,且各模初... 根据量子力学中的线性叠加原理 ,由两种不同的虚奇相干态构造了一种新型的多模叠加态光场2 | Ψ(4) ,O〉q,依照多模压缩态理论详细研究了态2 | Ψ(4) ,O〉q 的等阶 N次方 Y压缩特性 ,结果发现 :(1 )当 N=2 p(p=1 ,2 ,3 ,… ) ,且各模初相位 φj=± kπ/ (2 p) (k=0 ,1 ,2 ,… )时 ,无论γ1 (o) 、γ2 (o) 及θ1 (o) -θ2 (o) 之间的关系如何变化 ,态2 |Ψ(4) ,O〉q总是恒处于等阶 N— Y最小测不准态 .(2 )当 N=4 m-2 (m=1 ,2 ,3 ,… ) ,φj=± (4 k+ 1 )π/ (2 N) (k=0 ,1 ,2 ,… )时 ,在不同的条件下 ,态2 |Ψ(4) ,O〉q 的第一正交分量可分别呈现出等阶 N次方 Y压缩效应或处于等阶 N—Y最小测不准态 ,而第二正交分量既不呈现等阶 N次方 Y压缩效应也不处于等阶 N—Y最小测不准态 .(3 )当 N=2 p′+ 1 (p′=0 ,1 ,2 ,… )且γ1 (o) =γ2 (o) 、φj=± kπ/ (2 p′+ 1 )时 ,在不同的条件下 ,态2 |Ψ(4) ,O〉q的第一正交分量分别可呈现等阶 N次方 Y压缩效应或处于等阶 N—Y最小测不准态 ,而第二正交分量始终不呈现等阶 N次方 Y压缩效应但可处于等阶 N—Y最小测不准态 .(4 )当 N=2 p′+ 1 (p′=0 ,1 ,2 ,… )且 γ1 (o)=γ2 (o) 、φj=± (2 k+ 1 ) π/ (2 (2 p′+ 1 ) )　 (k=0 ,1 ,2 ,3 ,… )时 ,在不同的? 展开更多
关键词 多模叠加态光场 等阶N次方压缩 等阶N-Y最小测不准态 四态叠加 多模虚奇相干态 多模复共轭虚奇相干态 量子力学
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两不同奇相干态组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩 被引量：14
2
作者 刘宝盈 陈永庄 +2 位作者 许定国 张继良 杨志勇 《商洛师范专科学校学报》 2000年第4期47-58,共12页
利用新近建立的多模压缩态理论，详细研究了由不呈现等阶高阶压缩效应的多模虚奇相干态光场及多模复共轭虚奇相干态这两者线性叠加所组成的第Ⅱ种四态叠加多模Ｓｃｈｒｏｄｉｎｇｅｒ猫态光场的广义非线性等阶Ｎ次方Ｈ压缩特性，结果发... 利用新近建立的多模压缩态理论，详细研究了由不呈现等阶高阶压缩效应的多模虚奇相干态光场及多模复共轭虚奇相干态这两者线性叠加所组成的第Ⅱ种四态叠加多模Ｓｃｈｒｏｄｉｎｇｅｒ猫态光场的广义非线性等阶Ｎ次方Ｈ压缩特性，结果发现：１）当 ｑ· Ｎ为偶数时，且 ｑ· Ｎ＝４ｍ－２（ｍ＝１，２，３，… ）时，在一定的限定条件下，态的第一正交分量可呈现等阶Ｎ次方Ｈ压缩效应，其压缩情况与两不同奇相干态组成的第Ⅰ种四态叠加多模叠加态光场的情形完全相同，存在“部分压缩简并”现象，在另外一些限定条件下，态的第一正交分量处于等阶Ｎ－Ｈ最小测不准态的同时，其第二正交分量则既不呈现等阶Ｎ次方Ｈ压缩效应，也不处于等阶 Ｎ－Ｈ最小测不准态而使态。呈现“半相干态”效应．２）当ｑ·Ｎ为奇数时，在一定的不同限定条件下，态的两正交分量可分别呈现出等阶Ｎ次方Ｈ压缩效应，其两正交分量的压缩特性呈现周期性的互补关系． 展开更多
关键词 四态叠加 奇相干态 多模叠加态光场 多模压缩态 量子光学 等阶N次方H压缩
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