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大气温度的激光雷达实测方法 被引量：2
1
作者 王刚 王仕璠 《激光杂志》 CAS CSCD 北大核心 2004年第2期52-54,共3页
激光雷达探测大气温度通常采用探测大气分子瑞利散射的方法 ,这种方法由于低层气溶胶的存在 ,一般只能探测高空 (约 12km以上 )的大气温度。本文介绍了利用高光谱分辨率激光雷达探测大气温度的方法 ,可得到大气中不同高度、不同大气后... 激光雷达探测大气温度通常采用探测大气分子瑞利散射的方法 ,这种方法由于低层气溶胶的存在 ,一般只能探测高空 (约 12km以上 )的大气温度。本文介绍了利用高光谱分辨率激光雷达探测大气温度的方法 ,可得到大气中不同高度、不同大气后向散射比 (Rb)条件下的温度轮廓线。 展开更多
关键词 大气温度 多普勒频率展宽 后向散射比 激光雷达 原子共振滤波器
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激光雷达测量大气温度的傅里叶分析方法
2
作者 王刚 王仕璠 《强激光与粒子束》 EI CAS CSCD 北大核心 2004年第5期563-566,共4页
　在对流层(小于12km),由于大气中气溶胶的存在,传统的利用大气中瑞利散射光谱测量大气温度的方法具有一定的局限性。借助傅里叶分析方法对不同高度的大气后向散射光谱通过碘吸收池所产生的不同透过率曲线进行处理,同时考虑了对流层中... 　在对流层(小于12km),由于大气中气溶胶的存在,传统的利用大气中瑞利散射光谱测量大气温度的方法具有一定的局限性。借助傅里叶分析方法对不同高度的大气后向散射光谱通过碘吸收池所产生的不同透过率曲线进行处理,同时考虑了对流层中气溶胶的影响,可得到对流层中不同高度、不同大气后向散射比条件下的温度轮廓线。 展开更多
关键词 激光雷达 大气温度测量 瑞利散射 米散射 后向散射比
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激光雷达测量大气温度的理论模拟
3
作者 王刚 孔祥保 《半导体光电》 CAS CSCD 北大核心 2004年第1期65-68,共4页
　在低空(小于12km),由于大气中气溶胶的存在,因此传统的利用大气中瑞利散射曲线测量大气温度的方法具有一定的局限性。文章借助Fourier光学分析方法对不同高度的大气回向散射光谱通过碘分子吸收线所产生的不同透过率曲线进行相应的运... 　在低空(小于12km),由于大气中气溶胶的存在,因此传统的利用大气中瑞利散射曲线测量大气温度的方法具有一定的局限性。文章借助Fourier光学分析方法对不同高度的大气回向散射光谱通过碘分子吸收线所产生的不同透过率曲线进行相应的运算、处理,同时考虑了低空大气中气溶胶的影响,可得到大气中不同高度、不同大气后向散射比条件下的温度廓线。 展开更多
关键词 多普勒频率展宽 大气后向散射比 原子(分子)共振滤波器
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大气后向散射比对风速测量的影响
4
作者 王刚 徐秀玮 +2 位作者 高先锋 戴振宇 孔祥伟 《强激光与粒子束》 EI CAS CSCD 北大核心 2005年第6期837-840,共4页
采用同时测量Rayleigh散射和Mie散射混合信号的多普勒频移的单边缘技术,探测低空中(<12km)的大气风速。由于大气后向散射比Rb值的变化,导致测量结果有很大的误差。详细分析了Rb值的变化对风速测量灵敏度及测量结果的影响,并做出了在... 采用同时测量Rayleigh散射和Mie散射混合信号的多普勒频移的单边缘技术,探测低空中(<12km)的大气风速。由于大气后向散射比Rb值的变化,导致测量结果有很大的误差。详细分析了Rb值的变化对风速测量灵敏度及测量结果的影响,并做出了在不同Rb值情况下的风速测量校正曲线。结果表明随着Rb值的增大,风速测量灵敏度有升高的趋势;随着Rb值偏差的增大,测量的风速误差有增大的趋势;同时,在相同的Rb值偏差情况下,随着径向风速的增大,测量的风速误差也有相应的增大。 展开更多
关键词 激光雷达 Rayleigh散射 MIE散射 大气后向散射比 风速
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南京北郊秋冬季气溶胶散射特性研究 被引量：2
5
作者 时政 邰菁菁 +5 位作者 龚克坚 李岩 王静 赵博 肖伟生 于兴娜 《生态环境学报》 CSCD 北大核心 2019年第3期531-539,共9页
气溶胶散射特性对了解气溶胶的辐射效应具有重要意义。为进一步了解南京北郊秋冬季气溶胶散射特性,利用积分浊度仪观测了2015年和2016年秋冬季大气气溶胶散射系数,对比分析了秋冬季气溶胶散射系数的变化特征,并对散射特性相关参数Angst... 气溶胶散射特性对了解气溶胶的辐射效应具有重要意义。为进一步了解南京北郊秋冬季气溶胶散射特性,利用积分浊度仪观测了2015年和2016年秋冬季大气气溶胶散射系数,对比分析了秋冬季气溶胶散射系数的变化特征,并对散射特性相关参数Angstrom波长指数、后向散射比和不对称因子进行了讨论。结果表明,2015年1月平均气溶胶散射系数达到(359.52±254.24) Mm^(-1),是2016年秋冬季平均散射系数(98.95±36.13) Mm^(-1)的3.6倍,最高日平均散射系数可达877.6 Mm^(-1)。2015年冬季气溶胶散射系数频率分布范围较广(52-1 363 Mm^(-1)),而2016年秋冬季气溶胶散射系数主要集中在160 Mm^(-1)以下的低值区。气溶胶散射系数日变化在2015年冬季呈"三峰型"分布;而在2016年秋冬季呈"双峰型"分布。南京北郊2015年1月、2016年秋季和冬季气溶胶Angstrom波长指数平均值分别为1.08、1.3和1.2,由此可知2016年秋冬季的气溶胶粒子以细粒子为主控粒子,而2015年冬季颗粒物粒径相对较大。2015年1月气溶胶粒子的后向散射比(0.097±0.006)低于2016年秋冬季的值(0.123±0.009),表明2015年冬季气溶胶中含有一定比例粒径较粗的粗颗粒物(粒径>1.5μm),而2016年秋冬季气溶胶粒子以粒径小于1.5μm的细粒子为主。其中2015年1月不对称因子高于0.67的样本约占总样本量的70%;而2016年秋冬季不对称因子主要集中在0.55-0.65之间,说明2015年冬季气溶胶粒子的粒径相对较大,且气溶胶粒子的散射以前向散射为主。 展开更多
关键词 气溶胶 散射系数 Angstrom波长指数 后向散射比 不对称因子
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